Bir zincir reaksiyonu, bir reaksiyon için gerekli koşullardır. nükleer zincir reaksiyonu

nükleer zincir reaksiyonu- nötronların sürekli olarak yeniden üretildiği, giderek daha fazla yeni çekirdeği böldüğü, ağır çekirdeklerin kendi kendini sürdüren bir fisyon reaksiyonu Bir nötronun etkisi altındaki uranyum-235 çekirdeği, yüksek hızda ayrışan eşit olmayan kütleli iki radyoaktif parçaya bölünür. farklı yönlerde hızlar ve iki veya üç nötron. Kontrollü zincirleme reaksiyonlar nükleer reaktörlerde veya nükleer kazanlarda gerçekleştirilir. Şu anda kontrollü zincir reaksiyonları uranyum-235, uranyum-233 (yapay olarak toryum-232'den elde edilir), plütonyum-239 (yara-238'den yapay olarak elde edilir) ve ayrıca plütonyum-241 izotopları üzerinde gerçekleştirilir. Çok önemli bir görev, izotopu uranyum-235'i doğal uranyumdan izole etmektir. Nükleer teknolojinin geliştirilmesindeki ilk adımlardan itibaren, üretimi Türkiye'de olan uranyum-235'in kullanımı saf formu bununla birlikte, teknik olarak zordu, çünkü uranyum-238 ve uranyum-235 kimyasal olarak birbirinden ayrılamaz.

50. Nükleer reaktörler. Termonükleer enerjinin kullanımına ilişkin beklentiler.

Nükleer reaktör- Bu, enerji salınımının eşlik ettiği kontrollü bir nükleer zincir reaksiyonunun gerçekleştirildiği bir cihazdır. İlk nükleer reaktör Aralık 1942'de ABD'de E. Fermi önderliğinde inşa edildi ve piyasaya sürüldü. Amerika Birleşik Devletleri dışında inşa edilen ilk reaktör, 25 Aralık 1946'da Kanada'da başlatılan ZEEP idi. Avrupa'da ilk nükleer reaktör, 25 Aralık 1946'da Moskova'da I.V. Kurchatov önderliğinde başlatılan F-1 kurulumuydu. 1978 yılına kadar, dünyada çeşitli tiplerde yaklaşık yüz nükleer reaktör faaliyet gösteriyordu. Herhangi bir nükleer reaktörün bileşenleri şunlardır: genellikle bir nötron reflektörü, bir soğutucu, bir zincirleme reaksiyon kontrol sistemi, radyasyondan korunma, bir uzaktan kumanda sistemi ile çevrili nükleer yakıtlı bir çekirdek. Reaktör kabı aşınmaya maruz kalır (özellikle iyonlaştırıcı radyasyonun etkisi altında). Bir nükleer reaktörün temel özelliği gücüdür. 1 MW'lık bir güç, 1 saniyede 3.10 16 fisyon olayının meydana geldiği bir zincirleme reaksiyona karşılık gelir. Yüksek sıcaklıklı plazmanın fiziğine yönelik araştırmalar, esas olarak bir termonükleer reaktör oluşturma olasılığıyla bağlantılı olarak gerçekleştirilir. Reaktöre en yakın parametreler tokamak tipi tesisatlardır. 1968'de T-3 tesisinin on milyon derecelik bir plazma sıcaklığına ulaştığı açıklandı, son on yılda birçok ülkeden bilim insanlarının çabalarının yoğunlaştığı bu yönün geliştirilmesi üzerineydi. kendi kendine devam eden bir termonükleer reaksiyon gerçekleştirilmelidir. Farklı ülkeler ITER tokamak. 21. yüzyılın ikinci yarısında enerji endüstrisinde termonükleer reaktörlerin tam ölçekli kullanımı beklenmektedir.Tokamaklara ek olarak, yüksek sıcaklıklı plazmayı sınırlamak için başka manyetik tuzak türleri de vardır, örneğin açık olarak adlandırılan tuzaklar. Bir dizi özellik nedeniyle, yüksek basınçlı plazma içerebilirler ve bu nedenle güçlü termonükleer nötron kaynakları ve gelecekte termonükleer reaktörler olarak iyi beklentilere sahiptirler.

Rusya Bilimler Akademisi Sibirya Şubesi Nükleer Fizik Enstitüsü'nde son yıllarda modern eksenel simetrik açık tuzakların çalışmasında elde edilen başarılar, bu yaklaşımın vaadini göstermektedir. Bu çalışmalar devam ediyor ve aynı zamanda BINP, bir reaktörünkine yakın plazma parametrelerini gösterebilecek yeni nesil bir tesis için bir proje üzerinde çalışıyor.

zincirleme nükleer reaksiyon- her birine dizinin önceki adımında reaksiyon ürünü olarak görünen bir partikülün neden olduğu bir dizi tek nükleer reaksiyon. Bir nükleer zincir reaksiyonunun bir örneği, ağır elementlerin çekirdeklerinin fisyonunun zincir reaksiyonudur; burada, ana fisyon olaylarının sayısı, önceki nesilde çekirdeklerin fisyonlanması sırasında elde edilen nötronlar tarafından başlatılır.

Ansiklopedik YouTube

1 / 3

Nükleer Fizik. Nükleer reaksiyonlar. Zincir nükleer fisyon reaksiyonu. nükleer güç istasyonu

Nükleer kuvvetler Çekirdekteki parçacıkların bağlanma enerjisi Uranyum çekirdeğinin bölünmesi Zincir reaksiyonu

nükleer reaksiyonlar

Altyazılar

Güç serbest bırakma mekanizması

Bir maddenin dönüşümüne, yalnızca maddenin bir enerji rezervine sahip olması durumunda serbest enerjinin salınması eşlik eder. İkincisi, maddenin mikropartiküllerinin, geçişin mevcut olduğu başka bir olası durumdan daha büyük bir enerji-durma durumunda olduğu anlamına gelir. Spontan geçiş her zaman bir enerji bariyeri tarafından engellenir, üstesinden gelmek için mikropartikülün dışarıdan bir miktar enerji alması gerekir - uyarma enerjisi. Ekzoenerjetik reaksiyon, uyarımı takip eden dönüşümde, süreci harekete geçirmek için gerekenden daha fazla enerjinin serbest bırakılması gerçeğinden oluşur. Enerji bariyerini aşmanın iki yolu vardır: ya çarpışan parçacıkların kinetik enerjisi nedeniyle ya da yaklaşan parçacığın bağlanma enerjisi nedeniyle.

Enerji salınımının makroskopik ölçeklerini akılda tutarsak, reaksiyonların uyarılması için gerekli kinetik enerji, maddenin parçacıklarının tümüne veya ilk başta en azından bir kısmına sahip olmalıdır. Bu, yalnızca ortamın sıcaklığının, termal hareket enerjisinin, sürecin gidişatını sınırlayan enerji eşiği değerine yaklaştığı bir değere yükseltilmesiyle sağlanabilir. Moleküler dönüşümlerde, yani kimyasal reaksiyonlarda, bu tür bir artış genellikle yüzlerce kelvin iken, nükleer reaksiyonlarda çok fazla olduğundan en az 107 K'dir. yüksek irtifa Coulomb çarpışan çekirdek bariyerleri. Nükleer reaksiyonların termal uyarımı, pratikte yalnızca Coulomb bariyerlerinin minimum olduğu (termonükleer füzyon) en hafif çekirdeklerin sentezinde gerçekleştirilmiştir.

Parçacıklara erişerek uyarma fazla bir şey gerektirmez kinetik enerji ve bu nedenle, çekici kuvvetlerin parçacıklarında bulunan kullanılmayan bağlar nedeniyle oluştuğu için ortamın sıcaklığına bağlı değildir. Ancak diğer yandan, reaksiyonları harekete geçirmek için parçacıkların kendileri gereklidir. Ve yine aklımızda ayrı bir reaksiyon eylemi değil, makroskobik ölçekte enerji üretimi varsa, bu ancak bir zincirleme reaksiyon meydana geldiğinde mümkündür. İkincisi, reaksiyonu uyaran partiküller ekzoenerjetik reaksiyonun ürünleri olarak yeniden ortaya çıktığında ortaya çıkar.

zincirleme reaksiyonlar

Zincirleme reaksiyonlar arasında yaygındır. kimyasal reaksiyonlar, burada kullanılmayan bağlara sahip parçacıkların rolü serbest atomlar veya radikaller tarafından gerçekleştirilir. Nükleer dönüşümlerdeki zincirleme reaksiyon mekanizması, Coulomb bariyerine sahip olmayan ve absorpsiyon üzerine çekirdeği uyaran nötronlar tarafından sağlanabilir. Gerekli parçacığın ortam içinde ortaya çıkması, reaksiyon taşıyıcı parçacığın kaybı nedeniyle zincir sona erene kadar birbiri ardına devam eden bir sonraki reaksiyonlar zincirine neden olur. Kayıpların iki ana nedeni vardır: ikincil bir tane yaymadan bir parçacığın emilmesi ve bir parçacığın zincir sürecini destekleyen maddenin hacminin dışına çıkması. Tepkimenin her eyleminde yalnızca bir taşıyıcı parçacık görünüyorsa zincirleme tepkime denir. dalsız. Dallanmamış bir zincirleme reaksiyon, büyük ölçekte enerji salınımına yol açamaz.

Reaksiyonun her eyleminde veya zincirin bazı halkalarında birden fazla parçacık varsa, ikincil parçacıklardan biri zinciri devam ettirirken, diğerleri tekrar dallanan yeni zincirler verdiği için dallanmış bir zincir reaksiyonu meydana gelir. Doğru, zincir kırılmalarına yol açan süreçler, dallanma süreciyle rekabet eder ve mevcut durum, dallanmış zincir reaksiyonlarına özgü sınırlayıcı veya kritik fenomenlere yol açar. Zincir kırılmalarının sayısı, ortaya çıkan yeni zincirlerin sayısından fazlaysa, o zaman kendi kendine devam eden zincirleme reaksiyon(SCR) imkansız olduğu ortaya çıkıyor. Ortama belirli sayıda gerekli parçacık sokularak yapay olarak uyarılsa bile, bu durumda zincir sayısı yalnızca azalabileceğinden, başlayan süreç hızla bozulur. Oluşan yeni zincirlerin sayısı kırılmaların sayısını aşarsa, en az bir başlangıç parçacığı göründüğünde zincirleme reaksiyon hızla maddenin tüm hacmine yayılır.

Kendi kendini idame ettiren bir zincir reaksiyonunun gelişmesiyle maddenin halleri alanı, bir zincirleme reaksiyonun genellikle imkansız olduğu alandan ayrılır, kritik durum. Kritik durum, yeni zincir sayısı ile kırılma sayısı arasındaki eşitlik ile karakterize edilir.

Kritik bir duruma ulaşılması bir dizi faktör tarafından belirlenir. Ağır bir çekirdeğin fisyonu bir nötron tarafından uyarılır ve fisyon olayının bir sonucu olarak, birden fazla nötron ortaya çıkar (örneğin, 235 U için, bir fisyon olayında üretilen nötron sayısı ortalama olarak 2'dir. 3) için. Sonuç olarak, fisyon işlemi, taşıyıcıları nötron olacak olan dallı bir zincir reaksiyonuna yol açabilir. Nötron kayıp hızı (fisyonsuz yakalama, reaksiyon hacminden kaçma, vb.) nötron çoğalma hızını, etkin nötron çarpma faktörü tam olarak 1'e eşit olacak şekilde dengelerse, zincirleme reaksiyon durağan bir modda ilerler. . Etkili çarpma faktörü ile enerji salınım hızı arasındaki negatif geri beslemelerin tanıtılması, örneğin nükleer enerji mühendisliğinde kullanılan kontrollü bir zincirleme reaksiyonun uygulanmasını mümkün kılar. Çarpma faktörü birden büyükse zincirleme reaksiyon katlanarak gelişir; kullanılan kontrolsüz fisyon zincir reaksiyonu

Bu, gerçekleştirilen bir reaksiyonun aynı tipte sonraki reaksiyonlara neden olduğu bir süreçtir.

Bir uranyum çekirdeğinin bölünmesi sırasında ortaya çıkan nötronlar, diğer uranyum çekirdeklerinin bölünmesine neden olurken, nötronların sayısı çığ gibi artar.

Bir fisyon olayında üretilen nötronların sayısının bir önceki fisyon olayında bu tür nötronların sayısına oranına nötron çarpma faktörü k denir.

k 1'den küçük olduğunda tepkime sona erer, çünkü emilen nötron sayısı daha fazla sayı yeni oluşmuş.
k 1'den büyük olduğunda, neredeyse anında bir patlama meydana gelir.
k 1'e eşit olduğunda, kontrollü bir durağan zincirleme reaksiyon gerçekleşir.

Zincirleme reaksiyona serbest bırakma eşlik eder. Büyük bir sayı enerji.

Bir zincirleme reaksiyon gerçekleştirmek için, nötronların etkisi altında bölünen herhangi bir çekirdeği kullanmak mümkün değildir.

Nükleer reaktörler için yakıt olarak kullanılır kimyasal element Uranyum, doğada iki izotoptan oluşur: uranyum-235 ve uranyum-238.

Doğada, uranyum-235 izotopları toplam uranyum arzının sadece %0,7'sini oluşturur, ancak zincirleme reaksiyon yürütmek için uygundurlar çünkü Yavaş nötronların etkisi altında fisyon.

Uranyum-238'in çekirdekleri, yalnızca yüksek enerjili nötronların (hızlı nötronlar) etkisi altında bölünebilir. Uranyum-238 çekirdeğinin fisyonu sırasında ortaya çıkan nötronların sadece %60'ı böyle bir enerjiye sahiptir. Üretilen 5 nötrondan sadece 1'i nükleer fisyona neden olur.

Uranyum-235'te zincirleme reaksiyon koşulları:

Kontrollü bir zincirleme reaksiyonu gerçekleştirmek için gereken minimum yakıt miktarı (kritik kütle) nükleer reaktör
- nötronların hızı uranyum çekirdeklerinin fisyonuna neden olmalıdır
- nötronları emen safsızlık yok

Kritik kitle:

Uranyum kütlesi küçükse, nötronlar reaksiyona girmeden uçup gidecektir.
- uranyum kütlesi büyükse, nötron sayısındaki güçlü artış nedeniyle bir patlama mümkündür
- kütle kritik olana karşılık geliyorsa, kontrollü bir zincirleme reaksiyon gerçekleşir

Uranyum-235 için kritik kütle 50 kg'dır (bu, örneğin 9 cm çapında bir uranyum topudur).

İlk kontrollü zincirleme reaksiyon - 1942'de ABD (E. Fermi)
SSCB'de - 1946 (I.V. Kurchatov).

Faraday'ın elektromanyetik indüksiyon yasası transformatörlerin, bobinlerin ve birçok elektrik motorunun çalışma prensipleriyle ilgili elektrodinamiğin temel yasasıdır.

Ve jeneratörler. Kanun diyor ki:

İki farklı fenomen olarak Faraday yasası[değiştir | wiki metnini düzenle]

Bazı fizikçiler, Faraday yasasının bir denklemde iki farklı fenomeni tanımladığını belirtiyor: motor emf hareketli bir tel üzerindeki manyetik kuvvetin etkisiyle üretilen ve transformatör EMF, bir değişiklik nedeniyle bir elektrik kuvvetinin etkisiyle üretilen manyetik alan. James Clerk Maxwell, çalışmasında bu gerçeğe dikkat çekmiştir. fiziksel hakkında kuvvet hatları 1861'de. Bu çalışmanın II. Kısmının ikinci yarısında Maxwell, bu iki fenomenin her biri için ayrı bir fiziksel açıklama sunar. Bu iki yönle bağlantı elektromanyetik indüksiyon bazılarında mevcut modern ders kitapları. Richard Feynman'ın yazdığı gibi:

Lorentz yasası[değiştir | wiki metnini düzenle]

Şarj etmek q döngünün sol tarafındaki iletkende Lorentz kuvvetine maruz kalır q v × B k = −q v B(x C − w / 2) j (j, k- yönlerde birim vektörler y ve z; EMF'ye neden olan vektörlerin çapraz ürününe bakın (birim şarj başına iş) v ℓ B(x C − w / 2) döngünün sol tarafının tüm uzunluğu boyunca. Üzerinde Sağ Taraf döngü benzer akıl yürütme, emf'nin eşit olduğunu gösterir v ℓ B(x C + w / 2). İki karşıt EMF, pozitif yükü döngünün dibine doğru iter. alan olması durumunda B x boyunca artarsa, sağ taraftaki kuvvet daha büyük olacak ve akım saat yönünde akacaktır. kuralı kullanma sağ el, o alanı anladık B akım tarafından oluşturulan , uygulanan alanın tersidir. Akmaya neden olan emk, saat yönünün tersine (akımın aksine) artmalıdır. EMF'yi döngü boyunca saat yönünün tersine ekleyerek şunları buluruz:

Faraday yasası[değiştir | wiki metnini düzenle]

Akış kuralını kullanmaya yönelik sezgisel olarak çekici ancak yanlış yönlendirilmiş bir yaklaşım, devredeki akışı Φ B = olarak ifade eder. bwℓ, nerede w- hareketli döngünün genişliği. Bu ifade zamandan bağımsızdır, bu nedenle yanlış bir şekilde EMF üretilmediğini ima eder. Bu ifadedeki hata, kapalı bir döngü boyunca akımın tüm yolunu hesaba katmamasıdır.

İçin doğru kullanım akış kuralları, üst ve alt disklerdeki çemberlerden geçen yolu içeren mevcut yolun tamamını dikkate almalıyız. Kenarlar ve dönen bir döngü boyunca rastgele bir kapalı yol seçebiliriz ve akış yasasını kullanarak bu yol boyunca EMF'yi bulabiliriz. Dönen bir döngüye bitişik bir parça içeren herhangi bir yol, zincir parçalarının göreli hareketini hesaba katar.

Örnek olarak, zincirin üst kısmından üst diskin dönüş yönünde ve zincirin alt kısmından - alt diske göre ters yönde geçen bir yolu ele alalım (aşağıda oklarla gösterilmiştir). Şekil 4). Bu durumda, dönen döngü toplayıcı döngüden θ açısı kadar sapmışsa, o zaman alanı olan bir silindirin parçası olarak kabul edilebilir. A = rℓθ. Bu alan alana dik B, ve akışa katkısı:

işaretin negatif olduğu yerde, çünkü sağ el kuralına göre alan B , uygulanan alana zıt yönde akım taşıyan bir döngü tarafından üretilir B". Bu, akışın yalnızca zamana bağlı kısmı olduğundan, akış yasasına göre EMF:

Lorentz yasasının formülüne göre.

Şimdi, disklerin kenarları boyunca zıt segmentlerden geçişi seçtiğimiz başka bir yol düşünelim. Bu durumda, ilişkili iş parçacığı azalmakθ arttıkça, ancak sağ el kuralına göre, mevcut döngü ekler uygulamalı alan B, bu nedenle bu yolun EMF'si, ilk yolla tam olarak aynı değer olacaktır. Herhangi bir karışık dönüş yolu, EMF değeri için aynı sonucu verir, bu nedenle hangi yolun seçildiği gerçekten önemli değildir.

Bir termonükleer reaksiyon, termal hareketlerinin kinetik enerjisi nedeniyle hafif atom çekirdeklerinin daha ağır olanlara birleştirildiği bir tür nükleer reaksiyondur. Terimin kökeni[değiştir | wiki metnini düzenle]

Bir nükleer reaksiyonun gerçekleşmesi için, orijinal atom çekirdeği, aralarındaki elektrostatik itme kuvveti olan "Coulomb bariyeri" denen şeyin üstesinden gelmelidir. Bunu yapmak için büyük bir kinetik enerjiye sahip olmaları gerekir. Kinetik teoriye göre, bir maddenin (atomlar, moleküller veya iyonlar) hareket eden mikropartiküllerinin kinetik enerjisi sıcaklık olarak gösterilebilir ve bu nedenle maddenin ısıtılmasıyla nükleer bir reaksiyon elde edilebilir. "Termonükleer reaksiyon" teriminin yansıttığı şey, bir maddenin ısıtılması ile bir nükleer reaksiyon arasındaki bu karşılıklı ilişkidir.

Coulomb bariyeri[değiştir | wiki metnini düzenle]

Atom çekirdekleri pozitif elektrik yüküne sahiptir. Büyük mesafelerde, yükleri elektronlar tarafından korunabilir. Ancak çekirdeklerin birleşmesi için güçlü etkileşimin etki ettiği bir mesafede yaklaşmaları gerekir. Bu uzaklık, çekirdeğin kendi boyutu kadardır ve bir atomun boyutundan birçok kez daha küçüktür. Bu tür mesafelerde, atomların elektron kabukları (korunmuş olsalar bile) artık çekirdeklerin yüklerini görüntüleyemezler, bu nedenle güçlü bir elektrostatik itme yaşarlar. Coulomb yasasına göre bu itmenin gücü, yükler arasındaki uzaklığın karesiyle ters orantılıdır. Çekirdeklerin büyüklük sırasına göre mesafelerde, onları bağlama eğiliminde olan güçlü etkileşimin gücü hızla artmaya başlar ve Coulomb itmesinden daha büyük olur.

Bu nedenle, reaksiyona girebilmek için çekirdeklerin potansiyel bariyeri aşması gerekir. Örneğin, döteryum-trityum reaksiyonu için bu bariyerin değeri yaklaşık 0.1 MeV'dir. Karşılaştırma için, hidrojenin iyonlaşma enerjisi 13 eV'dir. Bu nedenle, bir termonükleer reaksiyona katılan madde neredeyse tamamen iyonize plazma olacaktır.

0.1 MeV'ye eşdeğer sıcaklık yaklaşık olarak 109 K'dir, ancak termonükleer reaksiyon için gereken sıcaklığı azaltan iki etki vardır:

· İlk olarak, sıcaklık sadece ortalama kinetik enerjiyi karakterize eder, hem daha düşük hem de daha yüksek enerjili parçacıklar vardır. Aslında, ortalamadan çok daha yüksek bir enerjiye sahip az sayıda çekirdek, bir termonükleer reaksiyona katılır ("Maxwellian dağılımının kuyruğu" olarak adlandırılır).

· İkinci olarak, kuantum etkileri nedeniyle, çekirdeklerin Coulomb bariyerini aşan bir enerjiye sahip olması gerekmez. Enerjileri bariyerden biraz daha azsa, yüksek olasılıkla tünelden geçebilirler. [ kaynak belirtilmedi 339 gün]

Termonükleer reaksiyonlar[değiştir | wiki metnini düzenle]

Geniş kesitli en önemli ekzotermik termonükleer reaksiyonlardan bazıları şunlardır:

(1)

→

(3.5MeV)

(14.1MeV)

(2)

→

(1.01 MeV)

(3.02 MeV)

(50 %)

(3)

→

(0.82 MeV)

(2.45MeV)

(50 %)

(4)

→

(3.6MeV)

(14.7MeV)

(5)

→

+ 11.3 MeV

(6)

→

(7)

→

+ 12.1 MeV

(51 %)

(8)

→

(4.8MeV)

(9.5 MeV)

(43 %)

(9)

→

(0.5MeV)

(1.9 MeV)

(11.9 MeV)

(6 %)

(10)

6Li

→

+ 22.4 MeV -

(11)

6Li

→

(1.7MeV)

(2.3MeV)-

(12)

6Li

→

+ 16.9 MeV

(13)

11B

→

+ 8.7 MeV

(14)

6Li

→

+ 4.8 MeV

Müonik kataliz[değiştir | wiki metnini düzenle]

Ana makale: müonik kataliz

Bir termonükleer reaksiyon, reaksiyon plazmasına negatif yüklü müonlar sokularak büyük ölçüde kolaylaştırılabilir.

Termonükleer yakıtla etkileşime giren müonlar µ − , yakıt atomlarının çekirdekleri arasındaki mesafenin biraz daha küçük olduğu, yaklaşımlarını kolaylaştıran ve ayrıca Coulomb bariyerinden nükleer tünelleme olasılığını artıran mezomoleküller oluşturur.

Sentez reaksiyonlarının sayısı Xc, bir müon tarafından başlatılan, müon yapışma katsayısının değeri ile sınırlıdır. Deneysel olarak X c ~100 değerlerini elde etmek mümkündü, yani bir müon ~ 100 × X MeV'lik bir enerjiyi serbest bırakabilir, burada X, katalize edilen reaksiyonun enerji verimidir.

Şimdiye kadar, salınan enerji miktarı, müonun kendisinin üretimi için gerekli olan enerji maliyetlerinden (5-10 GeV) daha azdır. Bu nedenle, müon katalizi hala enerjik olarak elverişsiz bir süreçtir. Muon katalizini kullanarak ticari olarak uygun enerji üretimi şu şekilde mümkündür: Xc ~ 10 4 .

Uygulama[değiştir | wiki metnini düzenle]

Pratik olarak tükenmez bir enerji kaynağı olarak bir termonükleer reaksiyonun kullanılması, öncelikle kontrollü termonükleer füzyon (CTF) teknolojisinde ustalaşma olasılığı ile ilişkilidir. Şu anda, bilimsel ve teknolojik temel, CTS'nin endüstriyel ölçekte kullanılmasına izin vermemektedir.

Aynı zamanda, kontrolsüz termonükleer reaksiyon, askeri işlerde uygulamasını buldu. İlk kez, Kasım 1952'de Amerika Birleşik Devletleri'nde bir termonükleer patlayıcı cihaz test edildi ve zaten Ağustos 1953'te Sovyetler Birliği'nde hava bombası şeklinde bir termonükleer patlayıcı cihaz test edildi. Bir termonükleer patlayıcı cihazın gücü (atomik olanın aksine) yalnızca onu oluşturmak için kullanılan malzeme miktarı ile sınırlıdır, bu da hemen hemen her güçte patlayıcı cihazlar oluşturmayı mümkün kılar.

BİLET 27 soru 1

Kendi kendine indüksiyon olgusu

Akım taşıyan bir iletkenin yakınında bir manyetik alanın ortaya çıktığını zaten inceledik. Ayrıca değişken bir manyetik alanın bir akım ürettiğini (elektromanyetik indüksiyon olgusu) inceledi. Düşünmek elektrik devresi. Bu devrede akım gücü değiştiğinde, manyetik alanda bir değişiklik meydana gelir ve bunun sonucunda aynı devrede ek bir voltaj ortaya çıkar. endüksiyon akımı. Böyle bir fenomen denir kendi kendine indüksiyon, ve ortaya çıkan akım denir kendi kendine endüksiyon akımı.

Kendi kendine indüksiyon olgusu, devrenin kendisindeki akım gücündeki bir değişikliğin bir sonucu olarak oluşturulan bir emf'nin iletken bir devresinde meydana gelmesidir.

Devrenin endüktansı şekline ve boyutuna bağlıdır. manyetik özellikler çevre ve devredeki akım gücüne bağlı değildir.

EMF kendi kendine indüksiyon formülle belirlenir:

Kendi kendine indüksiyon fenomeni, atalet fenomenine benzer. Tıpkı mekanikte hareket eden bir cismi anında durdurmak imkansız olduğu gibi, kendi kendine endüksiyon olgusu nedeniyle akım anında belirli bir değer kazanamaz. Bir akım kaynağına paralel bağlanmış iki özdeş lambadan oluşan bir devrede bir bobin ikinci lamba ile seri olarak bağlanırsa, devre kapatıldığında, ilk lamba hemen, ikincisi ise fark edilir bir gecikmeyle yanar.

Devre açıldığında, akım gücü hızla düşer ve ortaya çıkan kendi kendine endüksiyon EMF, manyetik akının azalmasını önler. Bu durumda, indüklenen akım, orijinal akımla aynı şekilde yönlendirilir. Kendi kendine indüklenen emk, harici emf'den birçok kez daha büyük olabilir. Bu nedenle, ışık kapatıldığında ampuller çok sık yanar.

manyetik alan enerjisi

Akım ile devrenin manyetik alanının enerjisi:

Radyoaktif radyasyon - bir izotopun bozunma sırasında yaydığı radyasyon. Üç çeşidi vardır: alfa ışınları (helyum atomlarının çekirdek akışı), beta ışınları (elektron akışı) ve gama ışınları ( Elektromanyetik radyasyon). İnsanlar için en tehlikelisi gama radyasyonudur.

Soğurulan radyasyon dozu, vücut tarafından alınan enerjinin vücut kütlesine oranına eşittir. Absorpsiyon dozu D harfi ile gösterilir ve grilerle ölçülür.

Pratikte, ölçüm birimi aynı zamanda röntgen (P) olarak da kullanılır, 2.58 çarpı 10 üzeri eksi 4 derece sarkıt, bölü kilograma eşittir.

Emilen radyasyon zamanla birikebilir, dozu daha büyüktür, maruz kalma süresi uzar.

Doz hızı, emilen radyasyon dozunun maruz kalma süresine oranı ile belirlenir. N harfi ile gösterilir ve gri bölü saniye ile ölçülür.

bir kişi için öldürücü doz soğurulan radyasyon 6 Gy'ye eşittir. İnsanlar için izin verilen maksimum radyasyon dozu yılda 0,05 Gy'dir.

BİLET 28 Soru 1

Temel parçacık, bileşen parçalara ayrılamayan nükleer altı ölçekte mikro nesnelere atıfta bulunan toplu bir terimdir.

Unutulmamalıdır ki bazı temel parçacıklar ( elektron, nötrino, kuarklar vb.) şu anda yapılandırılmamış olarak kabul edilir ve birincil olarak kabul edilir. temel parçacıklar . Diğer temel parçacıklar (sözde kurucu parçacıklar çekirdeği oluşturan parçacıklar dahil atom - protonlar ve nötronlar) karmaşık bir iç yapıya sahiptir, ancak yine de modern kavramlara göre, etki nedeniyle onları parçalara ayırmak imkansızdır. kapatılma.

ile birlikte antiparçacıklar 350'den fazla temel parçacık keşfedildi. Bunlardan foton, elektron ve müon nötrino, elektron, proton ve bunların antiparçacıkları kararlıdır. Temel parçacıkların geri kalanı, yaklaşık 1000 saniyeden (serbest bir nötron için) saniyenin ihmal edilebilir bir kesrine (10-24'ten 10-22'ye kadar) bir sürede kendiliğinden bozunur. rezonanslar).

Elektromanyetik salınımlar ile elektrik yükünde, akımda ve voltajda periyodik değişiklikler meydana gelir.Elektromanyetik salınımlar ikiye ayrılır. Bedava, solma, zoraki ve kendi kendine salınımlar.

Serbest salınımlara sistem (kapasitör ve bobin) denge konumundan çıkarıldıktan sonra (yük kondansatöre iletildiğinde) oluşan salınımlara denir. Daha kesin, serbest elektromanyetik salınımlar, bir kondansatör bir indüktörden boşaldığında meydana gelir. mecbur salınımlara, periyodik olarak değişen harici bir elektromotor kuvvetinin etkisi altındaki devredeki salınımlar denir.

En basit sistem serbest elektromanyetik salınımların gözlendiği, salınım devresi. indüktör ve kondansatörden oluşur.Bu işlem defalarca tekrarlanacaktır. ortaya çıkacak elektromanyetik salınımlar kapasitörün elektrik alanının enerjisinin dönüşümü nedeniyle.

Aküden şarj olan kapasitör, zamanın ilk anında maksimum şarjı alacaktır. Onun enerjisi Biz maksimum olacaktır (Şekil a).

Kondansatör bobine kapalıysa, bu noktada boşalmaya başlayacaktır (Şekil b). Devrede akım olacaktır. Kondansatör boşaldıkça devredeki ve bobindeki akım artar. Kendi kendine indüksiyon olgusu nedeniyle, bu anında olmaz. bobin enerjisi w m maksimum olur (Şekil c).

Endüktif akım aynı yönde akar. Kondansatör üzerinde yine elektrik yükleri birikir. Kondansatör yeniden şarj edilir, yani. Önceden pozitif olarak yüklenen kapasitör plakası negatif olarak yüklenecektir. Kondansatörün enerjisi maksimum olur. Bu yöndeki akım duracak ve işlem ters yönde tekrarlanacaktır (Şekil d). Bu işlem defalarca tekrarlanacaktır. ortaya çıkacak elektromanyetik salınımlar kapasitörün elektrik alanının enerjisinin akımla bobinin manyetik alanının enerjisine dönüştürülmesi ve bunun tersi nedeniyle. Kayıp yoksa (direnç R = 0), o zaman harmonik yasaya göre akım gücü, şarj ve voltaj zamanla değişir. Kosinüs veya sinüs yasasına göre meydana gelen salınımlara harmonik denir. Harmonik yük salınımının denklemi: .

Enerji kaybı olmayan bir devre ideal bir salınım devresidir. Elektromanyetik salınımların periyodu ideal bir salınım devresinde, bobinin endüktansına ve kapasitörün kapasitansına bağlıdır ve boyunca bulunur Thomson'ın formülü burada L, bobinin endüktansıdır, C, kapasitörün kapasitansıdır, T, e / m salınımlarının periyodudur.
Gerçek bir salınım devresinde, serbest elektromanyetik salınımlar solma telleri ısıtırken enerji kaybı nedeniyle. İçin pratik uygulama Sönümsüz elektromanyetik salınımlar elde etmek önemlidir ve bunun için, kendiliğinden salınan bir sistemin bir örneği olan sönümsüz salınım jeneratöründen kaynaklanan enerji kayıplarını telafi etmek için salınım devresini elektrikle doldurmak gerekir.

bilet 29 soru 1

Bir antiparçacık, diğer bazı parçacıkların parçacık-ikizidir. temel parçacık , aynı olan ağırlık ve aynı geri diğer tüm etkileşim özelliklerinin belirtilerinde ondan farklı olan (gibi ücretler elektrik ve renk yükler, baryon ve lepton Kuantum sayıları).

Bir parçacık-antiparçacık çiftinde "parçacık" olarak adlandırılan şeyin tanımı büyük ölçüde keyfidir. Bununla birlikte, belirli bir "parçacık" seçimiyle, antiparçacığı benzersiz bir şekilde belirlenir. Zayıf etkileşim süreçlerinde baryon sayısının korunması, herhangi bir baryon-antibaryon çiftindeki "parçacığı", baryonların bozunma zinciri ile belirlemeyi mümkün kılar. Bir elektron-pozitron çiftinde bir elektronun “parçacık” olarak seçilmesi sabittir (işlemlerde lepton sayısının korunumu nedeniyle zayıf etkileşim) bir çift elektron nötrino ve antinötrinodaki bir "parçacığın" durumunun belirlenmesi. Farklı jenerasyonların (türünün) leptonları arasındaki geçişler gözlemlenmemiştir, böylece leptonların her neslinde bir "parçacık" tanımı, genel olarak konuşursak, bağımsız olarak yapılabilir. Genellikle, bir elektrona benzetilerek, "parçacıklar" negatif yüklü olarak adlandırılır. leptonlar, lepton sayısı korunduğunda, karşılık gelen değeri belirleyen nötrino ve antinötrino. İçin bozonlar"parçacık" kavramı tanımla sabitlenebilir, örneğin, aşırı yük.

Cihaz şeması atom bombası

fisyon zincir reaksiyonu

Nükleer fisyon sırasında yayılan ikincil nötronlar (fisyon olayı başına 2.5) yeni fisyon olaylarına neden olabilir ve bu da zincirleme reaksiyonun gerçekleştirilmesini mümkün kılar. Fisyon zincir reaksiyonu, belirli bir nesildeki nötron sayısının önceki nesildeki sayılarına oranına eşit olan nötron çarpma faktörü K ile karakterize edilir. Gerekli kondisyon bir fisyon zincir reaksiyonunun gelişmesidir. Daha düşük değerlerde reaksiyon mümkün değildir. Reaksiyon sabit sayıda nötronda (serbest bırakılan enerjinin sabit gücü) devam ettiğinde. Bu kendi kendine yeten bir tepkidir. At - sönümlü reaksiyon. Çarpma faktörü bölünebilir malzemenin doğasına, aktif bölgenin boyutuna ve şekline bağlıdır. Asgari ağırlık Bir zincirleme reaksiyonun uygulanması için gerekli olan bölünebilir malzemeye kritik denir. Kritik kütle için 9 kg, uranyum topunun yarıçapı ise 4 cm'dir.

Zincir reaksiyonları ya kontrollü ya da kontrolsüzdür. Bir atom bombasının patlaması, kontrolsüz bir reaksiyon örneğidir. Böyle bir bombanın nükleer yükü, neredeyse saf veya iki veya daha fazla parçadır. Her parçanın kütlesi kritik olandan daha azdır, bu nedenle zincirleme reaksiyon oluşmaz. Bu nedenle, bir patlamanın meydana gelmesi için, bu parçaları kritik olandan daha büyük bir kütleye sahip tek parça halinde birleştirmek yeterlidir. Bu çok hızlı yapılmalı ve parçaların bağlantısı çok sıkı olmalıdır. Aksi takdirde, nükleer yük, tepki vermeye zaman bulamadan uçup gidecek. Bağlantı için geleneksel bir patlayıcı kullanılır. Kabuk bir nötron yansıtıcısı olarak hizmet eder ve ayrıca, fisyon sırasında maksimum sayıda çekirdek tüm enerjiyi serbest bırakana kadar nükleer yükün sıçramasını önler. zincirleme reaksiyon atom bombası hızlı nötronlarda çalışır. Patlama sırasında, nükleer yükün nötronlarının sadece bir kısmının reaksiyona girme zamanı vardır. Zincirleme reaksiyon, muazzam enerjinin serbest bırakılmasıyla sonuçlanır. Aynı zamanda gelişen sıcaklık derecelere ulaşır. Amerikalılar tarafından Hiroşima'ya atılan bombanın yıkıcı gücü, 20.000 ton TNT'nin patlamasına eşdeğerdi. Yeni silahın modeli, ilkinden yüzlerce kat daha güçlü. Buna bir atom patlamasının çok uzun ömürlü olanlar da dahil olmak üzere çok sayıda fisyon parçası ürettiğini eklersek, bu silahın insanlık için ne kadar korkunç bir tehlike oluşturduğu aşikar hale gelir.

Nötron çarpma faktörünü değiştirerek kontrollü bir zincirleme reaksiyon gerçekleştirilebilir. İçinde bulunduğu cihaz kontrollü reaksiyon nükleer reaktör denir. Bölünebilir malzeme doğal veya zenginleştirilmiş uranyumdur. Nötronların uranyum çekirdekleri tarafından ışınım yoluyla yakalanmasını önlemek için, nispeten küçük bölünebilir malzeme blokları birbirinden belirli bir mesafeye yerleştirilir ve boşluklar nötronları yumuşatan bir maddeyle (moderatör) doldurulur. Nötronlar elastik saçılma ile yavaşlatılır. Bu durumda, yavaşlayan parçacığın kaybettiği enerji, çarpışan parçacıkların kütlelerinin oranına bağlıdır. En yüksek miktar Parçacıklar aynı kütleye sahipse enerji kaybedilir. Bu koşul döteryum, grafit ve berilyum tarafından karşılanır. İlk uranyum-grafit reaktörü 1942'de seçkin İtalyan fizikçi Fermi'nin rehberliğinde Chicago Üniversitesi'nde başlatıldı. Reaktörün çalışma prensibini açıklamak için, tipik bir termal nötron reaktörü şemasını ele alalım (Şekil 1).

Şekil 1.

Reaktör çekirdeği, nötronları termal hızlara yavaşlatan yakıt elemanları 1 ve moderatör 2'yi içerir. Yakıt elemanları (yakıt çubukları), nötronları zayıf bir şekilde emen hermetik bir kabuk içine alınmış bölünebilir malzeme bloklarıdır. Nükleer fisyon sırasında açığa çıkan enerji nedeniyle, yakıt elemanları ısıtılır ve bu nedenle soğutma için soğutma sıvısı akışına (3-5 - soğutma sıvısı kanalı) yerleştirilirler. Çekirdek, nötron sızıntısını azaltan bir reflektör ile çevrilidir. Zincirleme reaksiyon, nötronları güçlü bir şekilde emen malzemelerden yapılmış özel kontrol çubukları tarafından kontrol edilir. Reaktörün parametreleri, çubuklar tam olarak yerleştirildiğinde reaksiyon kesinlikle ilerlemeyecek şekilde hesaplanır. Çubukların kademeli olarak çıkarılmasıyla nötron çarpma faktörü artar ve belirli bir konumda birliğe ulaşır. Bu noktada reaktör çalışmaya başlar. Reaktör çalışırken, çekirdekteki bölünebilir malzeme miktarı azalır ve aralarında güçlü nötron emicilerin bulunabileceği fisyon parçalarıyla kirlenir. Reaksiyonun durmasını önlemek için, kontrol çubukları otomatik bir cihaz kullanılarak aktif bölgeden kademeli olarak çıkarılır. Bu tür reaksiyon kontrolü, bölünebilir çekirdekler tarafından 1 dakikaya kadar gecikmeyle yayılan gecikmiş nötronların varlığı nedeniyle mümkündür. Nükleer yakıt yandığında reaksiyon durur. Reaktörün bir sonraki çalıştırılmasından önce kullanılmış nükleer yakıt çıkarılır ve yenisi yüklenir. Reaktörde, girişi reaksiyonu hemen sonlandıran acil durum çubukları da vardır. Bir nükleer reaktör, nükleer reaktörden yaklaşık olarak kat daha fazla nüfuz eden güçlü bir radyasyon kaynağıdır. sıhhi normlar. Bu nedenle, herhangi bir reaktörün biyolojik bir kalkanı vardır - reflektörünün arkasında bulunan koruyucu malzemelerden (örneğin beton, kurşun, su) yapılmış bir ekran sistemi ve bir uzaktan kumanda.

SSCB'de ilk kez barışçıl amaçlarla nükleer enerji kullanıldı. 1954 yılında Obninsk'te Kurchatov liderliğinde 5 MW kapasiteli ilk nükleer santral devreye alındı.

Bununla birlikte, termal uranyum reaktörleri, uranyum miktarı ile belirlenen sınırlı bir ölçekte güç kaynağı sorununu çözebilir.

Nükleer enerjinin gelişimi için en umut verici yol, üreme reaktörleri olarak adlandırılan hızlı nötron reaktörlerinin geliştirilmesidir. Böyle bir reaktör, tükettiğinden daha fazla nükleer yakıt üretir. Reaksiyon, hızlı nötronlarda gerçekleşir, bu nedenle, sadece değil, aynı zamanda dönüşen de buna katılabilir. İkincisi kimyasal olarak ayrılabilir. Bu işleme nükleer yakıtın yeniden üretimi denir. Özel damızlık reaktörlerde nükleer yakıtın üreme oranı birin üzerindedir. Yetiştiricilerin özü, izotopik olarak zenginleştirilmiş uranyum ile küçük nötronları emen bir ağır metal alaşımıdır. Yetiştirici reaktörlerin moderatörü yoktur. Reflektörü hareket ettirerek veya bölünebilir malzemenin kütlesini değiştirerek bu tür reaktörlerin kontrolü.

nükleer zincir reaksiyonu

zincirleme nükleer reaksiyon- her birine dizinin önceki adımında reaksiyon ürünü olarak görünen bir partikülün neden olduğu bir dizi tek nükleer reaksiyon. Nükleer zincir reaksiyonunun bir örneği, ana fisyon olaylarının önceki nesilde nükleer fisyondan elde edilen nötronlar tarafından başlatıldığı ağır elementlerin nükleer fisyonunun zincir reaksiyonudur.

Güç serbest bırakma mekanizması

Bir maddenin dönüşümüne, yalnızca maddenin bir enerji rezervine sahip olması durumunda serbest enerjinin salınması eşlik eder. İkincisi, maddenin mikro partiküllerinin, geçişin mevcut olduğu başka bir olası durumdan daha büyük bir dinlenme enerjisine sahip bir durumda olduğu anlamına gelir. Spontan geçiş her zaman bir enerji bariyeri tarafından engellenir, üstesinden gelmek için mikropartikülün dışarıdan bir miktar enerji alması gerekir - uyarma enerjisi. Ekzoenerjetik reaksiyon, uyarımı takip eden dönüşümde, süreci harekete geçirmek için gerekenden daha fazla enerjinin serbest bırakılması gerçeğinden oluşur. Enerji bariyerini aşmanın iki yolu vardır: ya çarpışan parçacıkların kinetik enerjisinden ya da yaklaşan parçacığın bağlanma enerjisinden dolayı.

Enerji salınımının makroskopik ölçeklerini akılda tutarsak, reaksiyonların uyarılması için gerekli kinetik enerji, maddenin parçacıklarının tümüne veya ilk başta en azından bir kısmına sahip olmalıdır. Bu, yalnızca ortamın sıcaklığı, termal hareket enerjisinin, sürecin gidişatını sınırlayan enerji eşiğinin değerine yaklaştığı bir değere yükseldiğinde elde edilebilir. Moleküler dönüşümler, yani kimyasal reaksiyonlar durumunda, bu tür bir artış genellikle yüzlerce kelvin iken, nükleer reaksiyonlar durumunda, çarpışan çekirdeklerin Coulomb bariyerlerinin çok yüksek yüksekliğinden dolayı en az 107 K'dir. Nükleer reaksiyonların termal uyarımı, pratikte yalnızca Coulomb bariyerlerinin minimum olduğu (termonükleer füzyon) en hafif çekirdeklerin sentezinde gerçekleştirilmiştir.

Birleşen parçacıkların uyarması büyük bir kinetik enerji gerektirmez ve bu nedenle ortamın sıcaklığına bağlı değildir, çünkü parçacıkların çekici kuvvetlerinde bulunan kullanılmayan bağlar nedeniyle oluşur. Ancak diğer yandan, reaksiyonları harekete geçirmek için parçacıkların kendileri gereklidir. Ve yine aklımızda ayrı bir reaksiyon eylemi değil, makroskobik ölçekte enerji üretimi varsa, bu ancak bir zincirleme reaksiyon meydana geldiğinde mümkündür. İkincisi, reaksiyonu uyaran partiküller ekzoenerjetik reaksiyonun ürünleri olarak yeniden ortaya çıktığında ortaya çıkar.

zincirleme reaksiyonlar

Zincir reaksiyonları, kullanılmayan bağlara sahip parçacıkların rolünün serbest atomlar veya radikaller tarafından oynandığı kimyasal reaksiyonlar arasında yaygındır. Nükleer dönüşümlerdeki zincirleme reaksiyon mekanizması, Coulomb bariyerine sahip olmayan ve absorpsiyon üzerine çekirdeği uyaran nötronlar tarafından sağlanabilir. Gerekli parçacığın ortam içinde ortaya çıkması, reaksiyon taşıyıcı parçacığın kaybı nedeniyle zincir sona erene kadar birbiri ardına devam eden bir sonraki reaksiyonlar zincirine neden olur. Kayıpların iki ana nedeni vardır: ikincil bir tane yaymadan bir parçacığın emilmesi ve bir parçacığın zincir sürecini destekleyen maddenin hacminin dışına çıkması. Tepkimenin her eyleminde yalnızca bir taşıyıcı parçacık görünüyorsa zincirleme tepkime denir. dalsız. Dallanmamış bir zincirleme reaksiyon, büyük ölçekte enerji salınımına yol açamaz.

Kritik bir duruma ulaşılması bir dizi faktör tarafından belirlenir. Ağır bir çekirdeğin fisyonu bir nötron tarafından uyarılır ve fisyon olayının bir sonucu olarak birden fazla nötron ortaya çıkar (örneğin, 235 U için, bir fisyon olayında üretilen nötron sayısı ortalama 2.5'tir). Sonuç olarak, fisyon işlemi, taşıyıcıları nötron olacak olan dallı bir zincir reaksiyonuna yol açabilir. Nötron kayıplarının hızı (fisyonsuz yakalar, reaksiyon hacminden kaçar, vb.) nötron çoğalma hızını, etkin nötron çarpma faktörü tam olarak 1'e eşit olacak şekilde dengelerse, zincirleme reaksiyon durağan bir şekilde ilerler. modu. Etkili çarpma faktörü ile enerji salınım hızı arasındaki negatif geri beslemelerin tanıtılması, örneğin nükleer enerji mühendisliğinde kullanılan kontrollü bir zincirleme reaksiyonun uygulanmasını mümkün kılar. Çarpma faktörü birden büyükse zincirleme reaksiyon katlanarak gelişir; nükleer silahlarda kontrolsüz bir fisyon zincir reaksiyonu kullanılır.

Ayrıca bakınız

Zincir kimyasal reaksiyon

Edebiyat

Klimov A.N. Nükleer fizik ve nükleer reaktörler.- M. Atomizdat, .
Levin V.E. Nükleer fizik ve nükleer reaktörler/ 4. baskı. - M.: Atomizdat, .
Petunin V.P. Nükleer tesislerin termik güç mühendisliği.- M.: Atomizdat, .

Wikimedia Vakfı. 2010 .

Diğer sözlüklerde "Nükleer Zincirleme Reaksiyon" un ne olduğunu görün:

Zincir nükleer reaksiyon, her reaksiyonda doğan parçacıklar (örneğin nötronlar) tarafından uyarılan bir dizi nükleer reaksiyondur. Bir önceki daha az, eşit veya ... ... nükleer güç terimleri

nükleer zincir reaksiyonu- Reaksiyonun her eyleminde doğan parçacıklar (örneğin nötronlar) tarafından uyarılan bir dizi nükleer reaksiyon. Bir önceki tepkimeyi izleyen ortalama tepkime sayısına bağlı olarak, tepkime birden küçük, ona eşit veya birden fazla tepkime ... ...

nükleer zincir reaksiyonu- grandininė branduolinė reakcija durumları T sritis fizika atitikmenys: ingilizce. nükleer zincir reaksiyonu vok. Kettenkernreaktion, f rus. nükleer zincir reaksiyonu, f prank. réaction en chaîne nucléaire, f; réaction nucléaire en zincir, f … Fizikos terminų žodynas

fisyon reaksiyonu atom çekirdeği nötronların etkisi altındaki ağır elementler, her hareketinde nötron sayısı artar, böylece kendi kendine yeten bir fisyon süreci meydana gelebilir. Örneğin, uranyum izotopu 235U'nun bir çekirdeğinin fisyonunun etkisi altında ... Büyük ansiklopedik politeknik sözlük

nükleer zincir reaksiyonu- her eylemde en az bir nötron yayılan nötronların etkisi altında atom çekirdeğinin fisyon reaksiyonu, reaksiyonun sürdürülmesini sağlar. Nükleer yüklerde (patlayıcı C. Ya. R.) ve nükleer reaktörlerde enerji kaynağı olarak kullanılır ... ... askeri terimler sözlüğü

nötron fisyon zincir reaksiyonu- - [AS Goldberg. İngilizce Rusça Enerji Sözlüğü. 2006] Konular genel olarak enerji EN ıraksak reaksiyon… Teknik Çevirmenin El Kitabı

Kendi kendini idame ettiren nükleer zincir reaksiyonu- 7. Kendi kendine devam eden nükleer zincir reaksiyonu SCR Bire eşit veya daha büyük etkili bir çarpma faktörü ile karakterize edilen bir nükleer zincir reaksiyonu