მაგნიტური გამტარიანობა. მაგნიტური მასალები

მაგნიტური გამტარიანობა ეწოდება . აბსოლუტური მაგნიტურიგამტარიანობაგარემო არის B-სა და H-ის თანაფარდობა. ერთეულების საერთაშორისო სისტემის მიხედვით, იგი იზომება ერთეულებში, რომელსაც ეწოდება 1 ჰენრი მეტრზე.

მისი რიცხვითი მნიშვნელობა გამოიხატება მისი მნიშვნელობის თანაფარდობით ვაკუუმის მაგნიტური გამტარიანობის მნიშვნელობასთან და აღინიშნება μ-ით. ეს მნიშვნელობა ეწოდება შედარებით მაგნიტურიგამტარიანობა(ან უბრალოდ მაგნიტური გამტარიანობა) საშუალო. როგორც ფარდობითი სიდიდე, მას არ გააჩნია საზომი ერთეული.

შესაბამისად, ფარდობითი მაგნიტური გამტარიანობა μ არის მნიშვნელობა, რომელიც გვიჩვენებს, რამდენჯერ არის მოცემული გარემოს ველის ინდუქცია ნაკლები (ან მეტი) ვიდრე ვაკუუმის ინდუქცია. მაგნიტური ველი.

როდესაც ნივთიერება ექვემდებარება გარე მაგნიტურ ველს, ის მაგნიტირდება. როგორ ხდება ეს? ამპერის ჰიპოთეზის მიხედვით, მიკროსკოპული ელექტრული დენები მუდმივად ცირკულირებს ყველა ნივთიერებაში, რაც გამოწვეულია ელექტრონების მოძრაობით მათ ორბიტაზე და საკუთარი B-ის არსებობით. ნორმალური პირობებიეს მოძრაობა მოუწესრიგებელია და ველები „ჩაქრობენ“ (ანაზღაურებენ) ერთმანეთს. როდესაც სხეული მოთავსებულია გარე ველში, დენები მოწესრიგებულია და სხეული ხდება მაგნიტიზებული (ანუ აქვს საკუთარი ველი).

ყველა ნივთიერების მაგნიტური გამტარიანობა განსხვავებულია. მისი ზომიდან გამომდინარე, ნივთიერებები შეიძლება დაიყოს სამად დიდი ჯგუფები.

უ დიამაგნიტური მასალებიმაგნიტური გამტარიანობის μ ერთიანობაზე ოდნავ ნაკლებია. მაგალითად, ბისმუტს აქვს μ = 0,9998. დიამაგნიტებია თუთია, ტყვია, კვარცი, სპილენძი, მინა, წყალბადი, ბენზოლი და წყალი.

მაგნიტური გამტარიანობა პარამაგნიტურიერთზე ოდნავ მეტი (ალუმინის μ = 1.000023). პარამაგნიტური მასალების მაგალითებია ნიკელი, ჟანგბადი, ვოლფრამი, მყარი რეზინი, პლატინი, აზოტი, ჰაერი.

დაბოლოს, მესამე ჯგუფში შედის მთელი რიგი ნივთიერებები (ძირითადად ლითონები და შენადნობები), რომელთა მაგნიტური გამტარიანობა მნიშვნელოვნად (რამდენიმე რიგის სიდიდის) აღემატება ერთიანობას. ეს ნივთიერებები არის ფერომაგნიტები.ეს ძირითადად მოიცავს ნიკელს, რკინას, კობალტს და მათ შენადნობებს. ფოლადისთვის μ = 8∙10^3, ნიკელ-რკინის შენადნობისთვის μ=2,5∙10^5. ფერომაგნიტებს აქვთ თვისებები, რომლებიც განასხვავებენ მათ სხვა ნივთიერებებისგან. პირველ რიგში, მათ აქვთ ნარჩენი მაგნეტიზმი. მეორეც, მათი მაგნიტური გამტარიანობა დამოკიდებულია გარე ველის ინდუქციის სიდიდეზე. მესამე, თითოეული მათგანისთვის არის გარკვეული ტემპერატურის ბარიერი, ე.წ კური წერტილი, რომლის დროსაც იგი კარგავს ფერომაგნიტურ თვისებებს და ხდება პარამაგნიტური. ნიკელისთვის კიურის წერტილი არის 360°C, რკინისთვის - 770°C.

ფერომაგნიტების თვისებები განისაზღვრება არა მხოლოდ მაგნიტური გამტარიანობით, არამედ I-ის მნიშვნელობით, ე.წ. მაგნიტიზაციაამ ნივთიერების. ეს არის მაგნიტური ინდუქციის რთული არაწრფივი ფუნქცია მაგნიტიზაციის მრუდი. ამ შემთხვევაში, გარკვეულ წერტილამდე მიღწევის შემდეგ, მაგნიტიზაცია პრაქტიკულად წყვეტს ზრდას (ა მაგნიტური გაჯერება). ფერომაგნიტის მაგნიტიზაციის მნიშვნელობის ჩამორჩენა გარე ველის ინდუქციის მზარდი მნიშვნელობიდან ეწოდება მაგნიტური ჰისტერეზი. ამ შემთხვევაში, არსებობს ფერომაგნიტის მაგნიტური მახასიათებლების დამოკიდებულება არა მხოლოდ მის ამჟამინდელ მდგომარეობაზე, არამედ მის წინა მაგნიტიზაციაზე. გრაფიკული გამოსახულებაამ დამოკიდებულების მრუდი ეწოდება ჰისტერეზის მარყუჟი.

მათი თვისებების გამო ფერომაგნიტები ფართოდ გამოიყენება ტექნოლოგიაში. ისინი გამოიყენება გენერატორებისა და ელექტროძრავების როტორებში, ტრანსფორმატორის ბირთვების წარმოებაში და ელექტრონული კომპიუტერების ნაწილების წარმოებაში. ფერომაგნიტები გამოიყენება მაგნიტოფონებში, ტელეფონებში, მაგნიტურ ფირებსა და სხვა მედიაში.

მაგნიტური გამტარიანობა- ფიზიკური რაოდენობა, კოეფიციენტი (დამოკიდებულია საშუალების თვისებებზე) მაგნიტურ ინდუქციას შორის კავშირის დამახასიათებელი textvcარ მოიძებნა; იხილეთ მათემატიკა/README დაყენების დახმარებისთვის.): (B)და მაგნიტური ველის სიძლიერე გამონათქვამის გარჩევა შეუძლებელია (შესრულებადი ფაილი textvcარ მოიძებნა; იხილეთ მათემატიკა/README დაყენების დახმარებისთვის.): (H)მატერიაში. ეს კოეფიციენტი განსხვავებულია სხვადასხვა მედიისთვის, ამიტომ ისინი საუბრობენ კონკრეტული საშუალების მაგნიტურ გამტარიანობაზე (იგულისხმება მისი შემადგენლობა, მდგომარეობა, ტემპერატურა და ა.შ.).

პირველად ნაპოვნია ვერნერ სიმენსის 1881 წლის ნაშრომში "Beiträge zur Theorie des Elektromagnetismus" ("წვლილი ელექტრომაგნიტიზმის თეორიაში").

ჩვეულებრივ აღინიშნება ბერძნული ასოებით გამონათქვამის გარჩევა შეუძლებელია (შესრულებადი ფაილი textvc . ეს შეიძლება იყოს სკალარი (იზოტროპული ნივთიერებებისთვის) ან ტენსორი (ანიზოტროპული ნივთიერებებისთვის).

ზოგადად, მაგნიტური ინდუქციისა და მაგნიტური ველის სიძლიერეს შორის კავშირი მაგნიტური გამტარიანობის მეშვეობით შემოღებულია როგორც

გამონათქვამის გარჩევა შეუძლებელია (შესრულებადი ფაილი textvcარ მოიძებნა; იხილეთ მათემატიკა/README დაყენების დახმარებისთვის.: \vec(B) = \mu\vec(H),

და გამონათქვამის გარჩევა შეუძლებელია (შესრულებადი ფაილი textvcარ მოიძებნა; იხილეთ მათემატიკა/README დაყენების დახმარებისთვის.): \muზოგადად, ეს უნდა იქნას გაგებული, როგორც ტენზორი, რომელიც კომპონენტის აღნიშვნით შეესაბამება:

გამონათქვამის გარჩევა შეუძლებელია (შესრულებადი ფაილი textvcარ მოიძებნა; იხილეთ მათემატიკა/README - დახმარება დაყენებაში.): \ B_i = \mu_(ij)H_j

იზოტროპული ნივთიერებებისთვის თანაფარდობა:

გამონათქვამის გარჩევა შეუძლებელია (შესრულებადი ფაილი textvcარ მოიძებნა; იხილეთ მათემატიკა/README დაყენების დახმარებისთვის.): \vec(B) = \mu\vec(H)

შეიძლება გავიგოთ ვექტორის სკალარზე გამრავლების გაგებით (მაგნიტური გამტარიანობა ამ შემთხვევაში მცირდება სკალარამდე).

ხშირად აღნიშვნა გამონათქვამის გარჩევა შეუძლებელია (შესრულებადი ფაილი textvcარ მოიძებნა; იხილეთ მათემატიკა/README დაყენების დახმარებისთვის.): \muგამოიყენება განსხვავებულად, ვიდრე აქ, კერძოდ შედარებით მაგნიტური გამტარიანობისთვის (ამ შემთხვევაში გამონათქვამის გარჩევა შეუძლებელია (შესრულებადი ფაილი textvcარ მოიძებნა; იხილეთ მათემატიკა/README დაყენების დახმარებისთვის.): \muემთხვევა ამას GHS-ში).

SI-ში აბსოლუტური მაგნიტური გამტარიანობის განზომილება იგივეა, რაც მაგნიტური მუდმივის განზომილება, ანუ Gn / ან / 2.

ფარდობითი მაგნიტური გამტარიანობა SI-ში დაკავშირებულია მაგნიტურ მგრძნობელობასთან χ მიმართებით

გამონათქვამის გარჩევა შეუძლებელია (შესრულებადი ფაილი textvcარ მოიძებნა; იხილეთ მათემატიკა/README - დახმარება დაყენებაში.): \mu_r = 1 + \chi,

ნივთიერებების კლასიფიკაცია მაგნიტური გამტარიანობის მნიშვნელობით

ნივთიერებების დიდი უმრავლესობა მიეკუთვნება დიამაგნიტების კლასს ( გამონათქვამის გარჩევა შეუძლებელია (შესრულებადი ფაილი textvcარ მოიძებნა; იხილეთ მათემატიკა/README დაყენების დახმარებისთვის.): \mu \lessდაახლოებით 1), ან პარამაგნიტების კლასში ( გამონათქვამის გარჩევა შეუძლებელია (შესრულებადი ფაილი textvcარ მოიძებნა; იხილეთ მათემატიკა/README დაყენების დახმარებისთვის.): \mu \gtrapprox 1). მაგრამ რიგ ნივთიერებებს (ფერომაგნიტებს), მაგალითად რკინას, უფრო გამოხატული მაგნიტური თვისებები აქვს.

ფერომაგნიტებში, ჰისტერეზის გამო, მაგნიტური გამტარიანობის კონცეფცია, მკაცრად რომ ვთქვათ, არ გამოიყენება. თუმცა, მაგნიტირების ველში ცვლილებების გარკვეულ დიაპაზონში (ისე, რომ ნარჩენი მაგნიტიზაცია შეიძლება იყოს უგულებელყოფილი, მაგრამ გაჯერებამდე), მაინც შესაძლებელია, უკეთესი ან უარესი მიახლოებით, ეს დამოკიდებულების წარმოდგენა ხაზოვანი (და რბილი მაგნიტურისთვის) მასალები, ქვემოდან შეზღუდვა შეიძლება არ იყოს ძალიან მნიშვნელოვანი პრაქტიკაში), და ამ თვალსაზრისით, მაგნიტური გამტარიანობის მნიშვნელობა ასევე შეიძლება გაიზომოს მათთვის.

ზოგიერთი ნივთიერებისა და მასალის მაგნიტური გამტარიანობა

ზოგიერთი ნივთიერების მაგნიტური მგრძნობელობა

ზოგიერთი მასალის მაგნიტური მგრძნობელობა და მაგნიტური გამტარიანობა

საშუალო	მგრძნობელობა χ m (ტომი, SI)	გამტარიანობა μ [H/m]	ფარდობითი გამტარიანობა μ/μ 0	მაგნიტური ველი	მაქსიმალური სიხშირე
მეტგლასი (ინგლისური) მეტგლასი )		1,25	1 000 000	0.5 ტ-ზე	100 kHz
ნანოპერმი ნანოპერმი )		10×10 -2	80 000	0.5 ტ-ზე	10 kHz
მუ ლითონი		2.5×10 -2	20 000	0.002 ტ
მუ ლითონი			50 000
პერმალოი		1.0×10 -2	70 000	0.002 ტ
ელექტრო ფოლადი		5.0×10 -3	4000	0.002 ტ
ფერიტი (ნიკელ-თუთია)		2.0×10 -5 - 8.0×10 -4	16-640		100 kHz ~ 1 MHz [[K:ვიკიპედია:სტატიები წყაროების გარეშე (ქვეყანა: Lua შეცდომა: callParserFunction: ფუნქცია "#property" ვერ მოიძებნა. )]][[K:Wikipedia:სტატიები წყაროების გარეშე (ქვეყანა: Lua შეცდომა: callParserFunction: ფუნქცია "#property" ვერ მოიძებნა. )]]
ფერიტი (მანგანუმი-თუთია)		>8.0×10 -4	640 (ან მეტი)		100 kHz ~ 1 MHz
Ფოლადი		8.75×10 -4	100	0.002 ტ
ნიკელი		1.25×10 -4	100 - 600	0.002 ტ
ნეოდიმი მაგნიტი			1.05	1,2-1,4 ტ-მდე
პლატინა		1.2569701×10 -6	1,000265
ალუმინის	2.22×10 -5	1.2566650×10 -6	1,000022
ხე			1,00000043
Საჰაერო			1,00000037
ბეტონი			1
ვაკუუმი	0	1.2566371×10 -6 (μ 0)	1
წყალბადი	-2.2×10 -9	1.2566371×10 -6	1,0000000
ტეფლონი		1.2567×10 -6	1,0000
საფირონი	-2.1×10 -7	1.2566368×10 -6	0,99999976
სპილენძი	-6.4×10 -6 ან -9.2×10 -6	1.2566290×10 -6	0,999994
წყალი	-8.0×10 -6	1.2566270×10 -6	0,999992
ბისმუტი	-1,66×10 -4		0,999834
სუპერგამტარები	−1	0	0

იხილეთ ასევე

დაწერეთ მიმოხილვა სტატიაზე "მაგნიტური გამტარიანობა"

შენიშვნები

მაგნიტური გამტარიანობის დამახასიათებელი ამონაწერი

ძალიან შემეცოდა!.. მაგრამ, სამწუხაროდ, მე არ ვიყავი მისი დახმარება. და გულწრფელად მინდოდა მცოდნოდა როგორ დაეხმარა მას ეს არაჩვეულებრივი პატარა გოგონა...
- ჩვენ ვიპოვეთ ისინი! – ისევ გაიმეორა სტელამ. - არ ვიცოდი, როგორ გამეკეთებინა, მაგრამ ბებია დამეხმარა!
აღმოჩნდა, რომ ჰაროლდს სიცოცხლეშივე არ ჰქონდა დრო, გაეგო, რა საშინლად იტანჯებოდა მისი ოჯახი სიკვდილის დროს. ის იყო მეომარი რაინდი და გარდაიცვალა მანამ, სანამ მისი ქალაქი "ჯლათების" ხელში ჩავარდნილიყო, როგორც მისი მეუღლე იწინასწარმეტყველა.
მაგრამ როგორც კი აღმოჩნდა ამ უცნობ, საოცარ სამყაროში, „გასული“ ადამიანების, მაშინვე დაინახა, თუ როგორ უმოწყალოდ და სასტიკად ეპყრობოდნენ ისინი მის „ერთადერთ და საყვარელ ადამიანებს“. ბოროტი ბედი. ამის შემდეგ, როგორც პატრონმა, მთელი მარადისობა ცდილობდა როგორმე, სადმე ეპოვა ეს ხალხი, მისთვის ყველაზე ძვირფასი მთელ მსოფლიოში... და ეძებდა მათ ძალიან დიდხანს, ათას წელზე მეტი ხნის განმავლობაში, სანამ ერთ დღეს, ვიღაც სრულიად უცნობმა ადამიანმა, ტკბილმა გოგონამ სტელამ არ შესთავაზა „გაეხარებინა“ და არ გააღო ეს „სხვა“ კარი, რათა საბოლოოდ ეპოვა მისთვის...
-გინდა გაჩვენო? - ისევ შესთავაზა პატარა გოგონამ,
მაგრამ მე უკვე აღარ ვიყავი დარწმუნებული, მინდოდა თუ არა სხვა რამის ნახვა... რადგან მის მიერ ახლახან გამოჩენილმა ხილვებმა მტკივა სული და შეუძლებელი იყო მათი ასე სწრაფად მოშორება, რომ მსურდა რაიმე სახის გაგრძელება...
”მაგრამ თქვენ გინდათ ნახოთ, რა დაემართათ მათ!” - პატარა სტელამ დამაჯერებლად თქვა "ფაქტი".
ჰაროლდს შევხედე და მის თვალებში დავინახე სრული გაგება იმისა, რაც ახლახანს მოულოდნელად განვიცადე.
– ვიცი რაც ნახე... ბევრჯერ ვუყურე. მაგრამ ახლა ბედნიერები არიან, ძალიან ხშირად მივდივართ მათ სანახავად... და მათ “ყოფილებზეც”... – ჩუმად თქვა “სევდიანმა რაინდმა”.
და მხოლოდ მაშინ მივხვდი, რომ სტელამ, უბრალოდ, როცა ეს უნდოდა, გადაიტანა იგი საკუთარ წარსულში, ისევე როგორც ეს გააკეთა!!! და მან ეს გააკეთა თითქმის მხიარულად!.. ვერც კი შევამჩნიე, როგორ დაიწყო ამ მშვენიერმა, ნათელ გოგონამ უფრო და უფრო „მასთან მიბმა“, რაც ჩემთვის თითქმის ნამდვილ სასწაულად იქცა, რომლის ყურება უსასრულოდ მინდოდა... და ვისი დატოვება საერთოდ არ მინდოდა... მაშინ თითქმის არაფერი ვიცოდი და ვერაფერს ვაკეთებდი იმის გარდა, რისი გაგება და სწავლა თავად შემეძლო და ძალიან მინდოდა მისგან მაინც მესწავლა, სანამ ჯერ კიდევ ასეთი იყო. შესაძლებლობა.
-გთხოვ მოდი ჩემთან! – უცებ დამწუხრებულმა სტელამ ჩუმად ჩასჩურჩულა, – შენ იცი, რომ აქ ჯერ არ შეგიძლია დარჩენა... ბებიამ თქვა, რომ ძალიან, ძალიან დიდხანს არ დარჩები... რომ ჯერ ვერ მოკვდები. მაგრამ შენ მოდი...
ირგვლივ ყველაფერი მოულოდნელად დაბნელდა და გაცივდა, თითქოს შავმა ღრუბლებმა უცებ დაფარა ისეთი ფერადი და ნათელი სტელა სამყარო...
- ოჰ, ნუ ფიქრობ ასეთ საშინელებზე! – აღშფოთდა გოგონა და, როგორც ტილოზე ფუნჯით გამოწყობილი მხატვარი, სწრაფად „დახატა“ ყველაფერი ისევ ღია და ხალისიანი ფერით.
- კარგი, მართლა ასე ჯობია? – ჰკითხა კმაყოფილმა.
„მართლა ეს მხოლოდ ჩემი ფიქრები იყო?...“ ისევ არ მჯეროდა.
- აუცილებლად! – გაეცინა სტელას. "შენ ძლიერი ხარ, ამიტომ შენ ირგვლივ ყველაფერს საკუთარი გზით ქმნი."
– მერე როგორ ვიფიქრო?.. – გაუგებარში მაინც ვერ „შევედი“.
”უბრალოდ გაჩუმდი და აჩვენე მხოლოდ ის, რისი ჩვენებაც გინდა”, - თქვა ჩემმა საოცარმა მეგობარმა, რა თქმა უნდა. "ბებიაჩემმა მასწავლა ეს."
ვფიქრობდი, რომ, როგორც ჩანს, დრო იყო მეც ცოტა „შემეძრო“ ჩემი „საიდუმლო“ ბებია, რომელმაც (ამაში თითქმის დარწმუნებული ვიყავი!) ალბათ რაღაც იცოდა, მაგრამ რატომღაც არ სურდა ჯერ არაფრის სწავლება. ...
”მაშ, გსურთ ნახოთ, რა დაემართა ჰაროლდის საყვარელ ადამიანებს?” – მოუთმენლად იკითხა პატარა გოგონამ.
მართალი გითხრათ, დიდი სურვილი არ მქონია, რადგან არ ვიცოდი, რას ველოდებოდი ამ „შოუს“გან. მაგრამ იმისათვის, რომ არ ეწყინოს გულუხვი სტელა, იგი დათანხმდა.
-დიდხანს არ გაჩვენებ. Გპირდები! მაგრამ შენ უნდა იცოდე მათ შესახებ, არა?.. – თქვა გოგონამ ბედნიერი ხმით. - აჰა, პირველი შვილი იქნება...

ჩემდა გასაკვირად, ადრე ნანახისგან განსხვავებით, სრულიად განსხვავებულ დროსა და ადგილას აღმოვჩნდით, რომელიც საფრანგეთს ჰგავდა და ტანსაცმელი მეთვრამეტე საუკუნეს მოგვაგონებდა. ულამაზესი გადახურული ვაგონი მიდიოდა ფართო მოკირწყლულ ქუჩაზე, რომლის შიგნით ისხდნენ ძვირადღირებული კოსტიუმებით გამოწყობილი ახალგაზრდა მამაკაცი და ქალი, როგორც ჩანს, ძალიან ცუდ ხასიათზე... ახალგაზრდამ ჯიუტად დაუმტკიცა რაღაც გოგონას და მან. , საერთოდ არ უსმენდა, სიზმარში სადღაც წყნარად ცურავდა, რამაც ახალგაზრდა მამაკაცი მართლაც გააღიზიანა...
- ხედავ, ის არის! ეს იგივეა" პატარა ბიჭი"...მხოლოდ მრავალი, მრავალი წლის შემდეგ," ჩუმად ჩასჩურჩულა სტელამ.
- საიდან იცი, რომ ეს ნამდვილად ის არის? – ჯერ კიდევ არ მესმის, ვკითხე.
- რა თქმა უნდა, ეს ძალიან მარტივია! - გაკვირვებული მიყურებდა პატარა გოგონა. – ჩვენ ყველას გვაქვს არსი და არსს აქვს თავისი „გასაღები“, რომლითაც თითოეული ჩვენგანის პოვნაა შესაძლებელი, თქვენ უბრალოდ უნდა იცოდეთ როგორ გამოიყურებოდეთ. აი ნახე...
მან ისევ მაჩვენა ბავშვი, ჰაროლდის შვილი.
– დაფიქრდი მის არსზე და ნახავ...
და მე მაშინვე დავინახე გამჭვირვალე, კაშკაშა, საოცრად ძლიერი არსება, რომლის მკერდზე უჩვეულო "ბრილიანტის" ენერგეტიკული ვარსკვლავი იწვა. ეს "ვარსკვლავი" ანათებდა და ანათებდა ცისარტყელას ყველა ფერში, ახლა მცირდება, ახლა იზრდება, თითქოს ნელა პულსირებს და ისე კაშკაშებდა, თითქოს მართლაც შეიქმნა ყველაზე განსაცვიფრებელი ბრილიანტებისგან.
– ხედავ ამ უცნაურ ამობრუნებულ ვარსკვლავს მის მკერდზე? - ეს არის მისი "გასაღები". და თუ ძაფივით ცდილობ მიჰყვე მას, მაშინ ის მიგიყვანს პირდაპირ აქსელთან, რომელსაც აქვს იგივე ვარსკვლავი - ეს არის იგივე არსი, მხოლოდ მის შემდეგ განსახიერებაში.
მთელი თვალით შევხედე და, როგორც ჩანს, ეს შეამჩნია, სტელას გაეცინა და მხიარულად აღიარა:
– არ გეგონოს, რომ მე თვითონ ვიყავი – ბებიაჩემმა მასწავლა!..
ძალიან მრცხვენოდა, რომ თავს სრულიად არაკომპეტენტურად ვგრძნობდი, მაგრამ მეტის ცოდნის სურვილი ასჯერ უფრო ძლიერი იყო, ვიდრე ნებისმიერი სირცხვილი, ამიტომ სიამაყე რაც შეიძლება ღრმად დავმალე და ფრთხილად ვკითხე:
– მაგრამ რა შეიძლება ითქვას ყველა ამ გასაოცარ „რეალობაზე“, რომელსაც ჩვენ ახლა აქ ვხედავთ? ბოლოს და ბოლოს, ეს სხვისი, კონკრეტული ცხოვრებაა და თქვენ არ ქმნით მათ ისე, როგორც თქვენ ქმნით თქვენს მთელ სამყაროს?
- Ო არა! – ისევ გაუხარდა პატარა გოგონას, რომ საშუალება მომეცა რაღაც ამიხსნა. - Რათქმაუნდა არა! ეს მხოლოდ წარსულია, რომელშიც ოდესღაც ყველა ეს ადამიანი ცხოვრობდა და მე მხოლოდ შენ და მე მიგიყვანთ იქ.
- და ჰაროლდი? როგორ ხედავს ის ამ ყველაფერს?
- ოჰ, მისთვის ადვილია! ის ჩემსავითაა, მკვდარი, ასე რომ, იქ გადაადგილება შეუძლია, სადაც უნდა. მას უკვე აღარ აქვს ფიზიკური სხეული, ასე რომ მისმა არსმა აქ დაბრკოლება არ იცის და სადაც უნდა იქ სიარული... ისევე როგორც მე... - უფრო სევდიანად დაასრულა პატარა გოგონამ.
სევდიანად ვფიქრობდი, რომ ის, რაც მისთვის მხოლოდ „უბრალო გადატანა წარსულში“ იყო, ჩემთვის, როგორც ჩანს, დიდი ხნის განმავლობაში, „შვიდი საკეტის მიღმა საიდუმლო“ იქნება... მაგრამ სტელა, თითქოს ჩემი აზრები გაიგო, მაშინვე ჩქარობდა. დამამშვიდე:
- ნახავ, ძალიან მარტივია! თქვენ უბრალოდ უნდა სცადოთ.
– და ეს „გასაღებები“ სხვებს არასოდეს უმეორებენ? – გადავწყვიტე, ჩემი კითხვები გამეგრძელებინა.
„არა, მაგრამ ხანდახან რაღაც სხვა ხდება...“ რატომღაც უპასუხა პატარამ მხიარულად ღიმილით. „დასაწყისში ზუსტად ასე დამიჭირეს, რისთვისაც ძალიან სასტიკად „მაჩემეს“... ოჰ, რა სისულელე იყო!..
- მაგრამ როგორც? – ვკითხე ძალიან დაინტერესებულმა.
სტელამ მაშინვე მხიარულად უპასუხა:
- ოჰ, ძალიან სასაცილო იყო! - და ცოტა დაფიქრების შემდეგ დაამატა, - მაგრამ ეს სახიფათოცაა... ბებიაჩემის წარსულ განსახიერებას ყველა "სართულზე" ვეძებდი და მის ნაცვლად სულ სხვა არსება მოვიდა მის "ძაფზე". , რომელმაც როგორღაც მოახერხა ბებიაჩემის „ყვავილის“ (როგორც ჩანს, „გასაღები“!) „გადაწერა“ და, როგორც იქნა გამეხარდა, რომ საბოლოოდ ვიპოვე, ამ უცნობმა არსებამ უმოწყალოდ დამარტყა მკერდში. დიახ, იმდენად, რომ სული კინაღამ გამიფრინდა!..
- როგორ მოიშორე? - Მე გამიკვირდა.
- კარგი, მართალი გითხრათ, არ მოვიშორე... - შერცხვა გოგონა. - ახლახან ბებიას დავურეკე...
- რას ეძახით "სართულებს"? - მაინც ვერ დავმშვიდდი.
– აი, ეს არის სხვადასხვა „სამყაროები“, სადაც მკვდრების არსი ცხოვრობს... ყველაზე ლამაზსა და უმაღლესში ცხოვრობენ ისინი, ვინც კარგი იყო... და, ალბათ, ყველაზე ძლიერიც.
- შენნაირი ხალხი? – ვკითხე გაღიმებულმა.
- ოჰ, არა, რა თქმა უნდა! ალბათ შეცდომით მოვხვდი აქ. – სრულიად გულწრფელად თქვა გოგონამ. - იცით, რა არის ყველაზე საინტერესო? ამ "სართულიდან" ყველგან შეგვიძლია ფეხით გასეირნება, სხვებიდან კი აქ ვერავინ მოხვდება... საინტერესოა არა?..
დიახ, ეს იყო ძალიან უცნაური და ძალიან ამაღელვებლად საინტერესო ჩემი „შიმშილი“ ტვინისთვის და ძალიან მინდოდა მეტის ცოდნა!.. შეიძლება იმიტომ, რომ იმ დღემდე არავის არაფერი აუხსნია ჩემთვის, მაგრამ ზოგჯერ ვიღაც - აძლევდა (როგორც მაგალითად, ჩემი „ვარსკვლავური მეგობრები“) და ამიტომ, ასეთი მარტივი ბავშვური ახსნაც კი უკვე უჩვეულოდ გამახარა და კიდევ უფრო გააფთრებით ჩავუღრმავდი ჩემს ექსპერიმენტებს, დასკვნებსა და შეცდომებს... ჩვეულებისამებრ, ვიპოვე ყველაფერში, რაც იყო. ხდება კიდევ უფრო გაუგებარი. ჩემი პრობლემა ის იყო, რომ ძალიან მარტივად შემეძლო „არაჩვეულებრივი“ გაკეთება ან შექმნა, მაგრამ მთელი პრობლემა ის იყო, რომ მეც მინდოდა გამეგო, როგორ ვქმნიდი ამ ყველაფერს... და ეს არის ზუსტად ის, რაშიც ჯერ არ ვყოფილვარ ძალიან წარმატებული...

მაგნიტური მასალები: თვისებები და მახასიათებლები. თავისებურებები სხვადასხვა სახისმაგნეტიზმი. მაგნიტიზაციის პროცესები. მაღალი მაგნიტური მასალების მახასიათებლები. მაგნიტიზაციის შებრუნების დანაკარგები.

რბილი მაგნიტური მასალები: კლასიფიკაცია, თვისებები, დანიშნულება.

მყარი მაგნიტური მასალები: კლასიფიკაცია, თვისებები, დანიშნულება. მაგნიტური მასალები სპეციალური მიზნებისათვის: კლასიფიკაცია, თვისებები, დანიშნულება.

ლიტერატურა

ბუნებაში არსებული ყველა ნივთიერება ურთიერთქმედებს გარე მაგნიტურ ველთან, მაგრამ თითოეული ნივთიერება განსხვავებულია.

ნივთიერებების მაგნიტური თვისებები დამოკიდებულია მაგნიტურ თვისებებზე ელემენტარული ნაწილაკებიატომებისა და მოლეკულების სტრუქტურები, ასევე მათი ჯგუფები, მაგრამ მთავარ განმსაზღვრელ გავლენას ახდენს ელექტრონები და მათი მაგნიტური მომენტები.

ყველა ნივთიერება, მაგნიტურ ველთან და მასში ქცევასთან დაკავშირებით, იყოფა შემდეგ ჯგუფებად:

დიამაგნიტები– მასალები, რომლებსაც არ აქვთ მუდმივი მაგნიტური დიპოლური მომენტი და აქვთ შედარებითი მაგნიტური გამტარიანობა (μ≤1) ერთზე ოდნავ ნაკლები. დიამაგნიტური მასალების ფარდობითი დიელექტრიკული მუდმივა μ თითქმის დამოუკიდებელია მაგნიტური ველის სიძლიერისგან (H) და არ არის დამოკიდებული ტემპერატურაზე. ესენია: ინერტული აირები (Ne, Ar, Kr, Xe), წყალბადი (H 2); სპილენძი (Cu), თუთია (Zn), ვერცხლი (Ag), ოქრო (Au), ანტიმონი (Sb) და ა.შ.

პარამაგნიტები– მასალები, რომლებსაც აქვთ მუდმივი დიპოლური მომენტები, მაგრამ ისინი განლაგებულია შემთხვევით, ამიტომ მათ შორის ურთიერთქმედება ძალიან სუსტია. პარამაგნიტური მასალების ფარდობითი მაგნიტური გამტარიანობა ოდნავ აღემატება ერთიანობას (μ≥1) და სუსტად დამოკიდებულია მაგნიტური ველის სიძლიერესა და ტემპერატურაზე.

პარამაგნიტურ მასალებს მიეკუთვნება შემდეგი მასალები: ჟანგბადი (O2), ალუმინი (Al), პლატინი (Pt), ტუტე ლითონები, რკინის, ნიკელის, კობალტის მარილები და ა.შ.

ფერომაგნიტები- მასალები მუდმივი მაგნიტური დიპოლური მომენტებით და დომენის სტრუქტურით. თითოეულ დომენში ისინი ერთმანეთის პარალელურად და ერთი მიმართულებით არიან, ამიტომ მათ შორის ურთიერთქმედება ძალიან ძლიერია. ფერომაგნიტების ფარდობითი მაგნიტური გამტარიანობა მაღალია (μ >> 1), ზოგიერთი შენადნობისთვის ის აღწევს 1,500,000 მაგნიტურ ველზე და ტემპერატურაზე.

ესენია: რკინა (Fe), ნიკელი (Ni), კობალტი (Co), მრავალი შენადნობი, იშვიათი დედამიწის ელემენტები: სამარიუმი (Sm), გადოლინიუმი (Gd) და ა.შ.

ანტიფერომაგნიტები- მასალები, რომლებსაც აქვთ მუდმივი დიპოლური მაგნიტური მომენტები, რომლებიც განლაგებულია ერთმანეთის ანტიპარალელურად. მათი შედარებითი მაგნიტური გამტარიანობა ოდნავ აღემატება ერთიანობას (μ ≥ 1), ძალიან სუსტად არის დამოკიდებული მაგნიტური ველის სიძლიერეზე და ტემპერატურაზე. ესენია: კობალტის ოქსიდები (CoO), მანგანუმის (MnO), ნიკელის ფტორიდი (NiF 2) და ა.შ.

ფერიმაგნიტები– მასალებს, რომლებსაც აქვთ ანტიპარალელური მუდმივი დიპოლური მაგნიტური მომენტები, რომლებიც სრულად არ ანაზღაურებენ ერთმანეთს. რაც უფრო ნაკლებია ასეთი კომპენსაცია, მით უფრო მაღალია მათი ფერომაგნიტური თვისებები. ფერმაგნიტების ფარდობითი მაგნიტური გამტარიანობა შეიძლება იყოს ერთიანობასთან ახლოს (მომენტების თითქმის სრული კომპენსირებით), ან შეიძლება მიაღწიოს ათეულ ათასობითს (დაბალი კომპენსაციის შემთხვევაში).

ფერმაგნიტები მოიცავს ფერიტებს, მათ შეიძლება ეწოდოს ოქსიფერა, რადგან ისინი ორვალენტიანი ლითონების ოქსიდებია Fe 2 O 3-ით. ზოგადი ფორმულაფერიტი, სადაც მე არის ორვალენტიანი ლითონი.

ფერიტების მაგნიტური გამტარიანობა დამოკიდებულია ტემპერატურაზე და მაგნიტური ველის სიძლიერეზე, მაგრამ უფრო ნაკლებად, ვიდრე ფერომაგნიტების.

ფერიტები არის კერამიკული ფერომაგნიტური მასალები დაბალი ელექტრული გამტარობით, რის შედეგადაც ისინი შეიძლება კლასიფიცირდეს ელექტრონულ ნახევარგამტარებად მაღალი მაგნიტური (μ ≈ 10 4) და მაღალი დიელექტრიკული (ε ≈ 10 3) გამტარიანობით.

დია-, პარა- და ანტიფერომაგნიტები შეიძლება გაერთიანდეს სუსტად მაგნიტური ნივთიერებების ჯგუფში, ხოლო ფერო- და ფერომაგნიტები - ძლიერ მაგნიტური ნივთიერებების ჯგუფში.

რადიოელექტრონული ტექნიკის ტექნიკური გამოყენებისთვის, უაღრესად მაგნიტური ნივთიერებები ყველაზე დიდი ინტერესია (ნახ. 6.1).

ბრინჯი. 6.1. მაგნიტური მასალების სტრუქტურული დიაგრამა

მასალების მაგნიტური თვისებები განისაზღვრება ელექტრული მუხტების მოძრაობის შიდა ფარული ფორმებით, რომლებიც წარმოადგენს ელემენტარულ წრიულ დინებებს. წრიული დენი ხასიათდება მაგნიტური მომენტით და შეიძლება შეიცვალოს ექვივალენტური მაგნიტური დიპოლით. მაგნიტური დიპოლები წარმოიქმნება ძირითადად ელექტრონების სპინის ბრუნვით, ხოლო ელექტრონების ორბიტალური ბრუნვა სუსტ მონაწილეობას იღებს ამ პროცესში, ისევე როგორც ბირთვული ბრუნვა.

უმეტეს მასალაში, ელექტრონების სპინის მომენტები ანადგურებს ერთმანეთს. ამიტომ ფერომაგნეტიზმი პერიოდული ცხრილის ყველა ნივთიერებაში არ შეინიშნება.

პირობები, რომლებიც აუცილებელია მასალის ფერომაგნიტური იყოს:

1. ელემენტარული წრიული დენების არსებობა ატომებში.

2. არაკომპენსირებული სპინის მომენტების, ელექტრონების არსებობა.

3. კავშირი ელექტრონის ორბიტის დიამეტრს (D), რომელსაც აქვს არაკომპენსირებული სპინის მომენტი, და ნივთიერების (a) ბროლის ბადის მუდმივობას შორის უნდა იყოს.

. (6.1)

4. დომენის სტრუქტურის არსებობა, ე.ი. ისეთი კრისტალური რეგიონები, რომლებშიც დიპოლური მაგნიტური მომენტები პარალელურად არის ორიენტირებული.

5. მასალის (ნივთიერების) ტემპერატურა უნდა იყოს კურიის წერტილის ქვემოთ, ვინაიდან უფრო მაღალ ტემპერატურაზე დომენის სტრუქტურა ქრება, მასალა გადადის ფერომაგნიტური მდგომარეობიდან პარამაგნიტურში.

ნივთიერების ფერომაგნიტური მდგომარეობის დამახასიათებელი თვისებაა სპონტანური მაგნიტიზაციის არსებობა გარე მაგნიტური ველის გამოყენების გარეშე. ამასთან, ასეთი სხეულის მაგნიტური ნაკადი იქნება ნული, რადგან ცალკეული დომენების მაგნიტური მომენტების მიმართულება განსხვავებულია (დომენის სტრუქტურა დახურული მაგნიტური წრედით).

ნივთიერების მაგნიტიზაციის ხარისხი ხასიათდება მაგნიტიზაციის სიდიდით, ანუ მაგნიტიზაციის ინტენსივობით (J), რომელიც განისაზღვრება, როგორც მიღებული მაგნიტური მომენტის Σm თანაფარდობის ზღვარი, რომელიც დაკავშირებულია ნივთიერების მოცულობასთან (V), როდესაც მოცულობა ნულისკენ მიისწრაფვის

. (6.2)

თუ თქვენ მოათავსებთ ნივთიერებას გარე მაგნიტურ ველში H ინტენსივობით, მაშინ თანაფარდობა J და H შორის იქნება

ჯ = 4 πχH, (6.3)

სად χ (კაპა) ეწოდება მაგნიტურ სიბლანტეს.

ფარდობითი მაგნიტური გამტარიანობა μ დამოკიდებულია χ:

μ = 1 +4 πχ . (6.4)

მაგნიტიზაციის ინტენსივობა შეიძლება განისაზღვროს ცოდნით μ

μ = 1+. (6.5)

ზოგადად, ფერომაგნიტში მაგნიტური ველი იქმნება ორი კომპონენტის ჯამის სახით: გარე, რომელიც შექმნილია გარე მაგნიტური ველის სიძლიერით H და შიდა, რომელიც წარმოიქმნება მაგნიტიზაციით (J).

მთლიანი მაგნიტური ველი ხასიათდება მაგნიტური ინდუქციით B:

ბ = μ 0 (ჰ + ჯ), (6.6)

სად μ 0 - მაგნიტური მუდმივი (ვაკუუმის მაგნიტური გამტარიანობა)

μ 0 = 4 π ∙10 -7 , გ/მ. (6.7)

გამოვხატავთ J-ს მნიშვნელობას χ და შემდეგ μ-ით, მივიღებთ:

ბ = μ 0 ჰ(1 + 4 πχ ) ანბ = μ 0 μH. (6.8)

მაგნიტური გამტარიანობის აბსოლუტური მნიშვნელობა

μ აბს = μ 0 ∙ μ . (6.9)

მაგნიტური ინდუქციის საბოლოო ფორმულა B

ბ = μ აბს ჰ. (6.10)

ფერომაგნიტური მასალის მაგნიტიზაციის პროცესი გარე მაგნიტური ველის გავლენის ქვეშ შემდეგია:

დომენების ზრდა, რომელთა მაგნიტური მომენტები გარე ველთან ახლოსაა და სხვა დომენების შემცირება;

ყველა დომენის მაგნიტური მომენტების ორიენტაცია გარე ველის მიმართულებით.

დამაგნიტიზაციის პროცესი ხასიათდება თითოეული ფერომაგნიტისთვის მისი მთავარი მაგნიტიზაციის მრუდით B = f(H).

მაგნიტური გამტარიანობა μ ასევე იცვლება მაგნიტიზაციის დროს.

ეს ნაჩვენებია ნახ. 6.2.

ბრინჯი. 6.2. მაგნიტიზაციის მრუდები (B = f(H)) და მაგნიტური გამტარიანობა (μ = f(H))

მაგნიტურ გამტარიანობას μ დაძაბულობის H ნულთან ახლოს ეწოდება საწყისი (განყოფილება 1), და როდესაც მასალა გადადის გაჯერებაზე, მას მიიღებს მაქსიმალური მნიშვნელობა (2), H-ის შემდგომი ზრდით, მაგნიტური გამტარიანობა μ მცირდება (სექციები 3. და 4).

ფერომაგნიტის ციკლური მაგნიტიზაციის დროს, მაგნიტიზაციის და დემაგნიტიზაციის მრუდები ქმნიან ჰისტერეზის მარყუჟს. მასალის გაჯერების პირობებში მიღებულ ჰისტერეზის მარყუჟს ზღვრული მარყუჟი ეწოდება. მიღებული ჰისტერეზის მარყუჟიდან, მაგალითად, ოსილოსკოპის ეკრანზე, შეგიძლიათ მიიღოთ საკმაოდ სრული ინფორმაცია მასალის ძირითადი მაგნიტური პარამეტრების შესახებ (ნახ. 6.3).

ბრინჯი. 6.3. ჰისტერეზის მარყუჟი

ძირითადი პარამეტრებია:

1) ნარჩენი ინდუქცია, ველის სიძლიერის მოხსნის შემდეგ – Br;

2) იძულებითი ძალა Hc - ძაბვა, რომელიც უნდა იყოს გამოყენებული ნიმუშზე ნარჩენი ინდუქციის მოსაშორებლად;

3) მაქსიმალური ინდუქცია B max, რომელიც მიიღწევა ნიმუშის სრულად გაჯერებისას;

4) სპეციფიკური ჰისტერეზის დანაკარგები მაგნიტიზაციის უკუქცევის ციკლზე, რომლებიც ხასიათდება ჰისტერეზის მარყუჟით დაფარული ფართობით.

მასალის დარჩენილი მაგნიტური პარამეტრები, ისევე როგორც დანაკარგები მაგნიტიზაციის უკუქცევის (ჰისტერეზის), მორევის, ენერგიის უფსკრულის გამო მუდმივი მაგნიტი) შეიძლება გამოითვალოს ზემოთ მოცემული და ქვემოთ მოცემული ფორმულების გამოყენებით.

დანაკარგები ფერომაგნიტურშიმასალები - ეს არის ენერგეტიკული ხარჯები, რომლებიც იწვევენ ფერომაგნიტების დამაგნიტიზაციის შებრუნებას, მორევის დენების წარმოქმნას ალტერნატიულ მაგნიტურ ველში და მასალის მაგნიტური სიბლანტე - წარმოქმნის ე.წ დანაკარგებს, რომლებიც შეიძლება დაიყოს შემდეგ ტიპებად:

ა) ჰისტერეზის დანაკარგები Pr, ჰისტერეზის მარყუჟის ფართობის პროპორციულად

Рг = η∙ვ∙
∙ ვ, W (6.11)

სად η – ჰისტერეზის კოეფიციენტი მოცემული მასალისთვის;

ვ– ველის სიხშირე, ჰც;

IN მაქს– მაქსიმალური ინდუქცია, T;

ვ– ნიმუშის მოცულობა, მ3;

ნ≈ 1.6...2 – მაჩვენებლის მნიშვნელობა;

ბ) მორევის დენის დანაკარგები

რვ.ტ. = ξ∙ვ 2 ∙B მაქს ∙ ვ, W (6.12)

სადაც ξ არის კოეფიციენტი, რომელიც დამოკიდებულია მასალის ელექტრულ წინაღობაზე და ნიმუშის ფორმაზე;

გ) შემდგომი დანაკარგები Рп.с., (ზარალი მაგნიტური სიბლანტის გამო), რომლებიც არ გამოითვლება ანალიზურად და განისაზღვრება ჯამური დანაკარგების Р, Рг და Рв.т საფუძველზე. ფორმულის მიხედვით

Rp.s. = Р – Рг – Рв.т. (6.13)

მორევის დენის დანაკარგები შეიძლება შემცირდეს ფერომაგნიტის ელექტრული წინააღმდეგობის გაზრდით. ამისათვის მაგნიტური წრე, მაგალითად, ტრანსფორმატორებისთვის, იკრიბება ერთმანეთისგან იზოლირებული ცალკეული თხელი ფერომაგნიტური ფირფიტებიდან.

პრაქტიკაში ზოგჯერ გამოიყენება ფერომაგნიტები ღია მაგნიტური წრედით, ე.ი. აქვს, მაგალითად, ჰაერის უფსკრული მაღალი მაგნიტური წინააღმდეგობით. სხეულში, რომელსაც აქვს ჰაერის უფსკრული, ჩნდება თავისუფალი პოლუსები, რომლებიც ქმნიან დემაგნიტიზებელ ველს, რომელიც მიმართულია გარე მაგნიტური ველისკენ. რაც უფრო ფართოა ჰაერის უფსკრული, მით უფრო დიდია ინდუქციის შემცირება. ეს გამოიხატება ელექტრო მანქანებში, მაგნიტურ ამწევ მოწყობილობებში და ა.შ.

უფსკრულის ენერგია (W L), მაგალითად, მუდმივი მაგნიტი, გამოიხატება ფორმულით

, ჯ/მ 3, (6.14)

სად IN ლდა ნ ლ- რეალური ინდუქციური და ველის სიძლიერე ჰაერის უფსკრული მოცემული სიგრძისთვის.

ფერომაგნიტზე გამოყენებული ძაბვის შეცვლით, მაქსიმალური ენერგიის მიღება შესაძლებელია მოცემულ უფსკრულიში.

W max-ის საპოვნელად გამოიყენეთ დიაგრამა, რომელშიც, მეორე კვადრატში მდებარე მაგნიტური მასალის დემაგნიტიზაციის მრუდის საფუძველზე (ჰისტერეზისის მარყუჟის მონაკვეთი), ისინი ქმნიან ენერგიის მრუდს უფსკრულით, სადაც მითითებულია B-ის სხვადასხვა მნიშვნელობები ( ან H). W L-ის დამოკიდებულება B L-ზე და H L-ზე ნაჩვენებია ნახ. 6.4.

ბრინჯი. 6.4. ენერგია ფერომაგნიტის ჰაერის უფსკრულში

H ველის სიძლიერის დასადგენად, რომლის დროსაც იქნება მაქსიმალური ენერგია მაგნიტის უფსკრულით, თქვენ უნდა დახაზოთ ტანგენსი მაქსიმალურ ენერგიაზე (A წერტილში) და მისგან დახაზოთ ჰორიზონტალური ხაზი, სანამ არ გადაიკვეთება ჰისტერეზისის მარყუჟთან. მეორე კვადრატი. შემდეგ ჩამოწიეთ პერპენდიკულარი, სანამ არ გადაიკვეთება H კოორდინატთან. წერტილი H L 2 განსაზღვრავს მაგნიტური ველის სასურველ სიძლიერეს.

ძირითადი მაგნიტური პარამეტრების მიხედვით, ფერომაგნიტური მასალები შეიძლება იყოს კლასიფიცირებულია შემდეგ ჯგუფებად;

მაგნიტური რბილი -მასალები დაბალი იძულებითი ძალით Hc (100 ა/მ-მდე), დიდი მაგნიტური გამტარიანობით და დაბალი ჰისტერეზის დანაკარგებით. ისინი გამოიყენება როგორც პირდაპირი დენის მაგნიტური ბირთვები (ტრანსფორმატორების ბირთვები, საზომი ხელსაწყოები, ინდუქტორები და ა.შ.)

TOმაგნიტურად რბილი მასალები ეხება:

კომერციულად სუფთა რკინა, კარბონილის რკინა;

ელექტრო ფოლადი;

პერმალოი;

ალსიფერა;

ფერიტები (სპილენძ-მანგანუმი);

თერმომაგნიტური შენადნობები (Ni-Cr-Fe) და სხვ.

2. მაგნიტური მყარი -მასალები მაღალი იძულებით (Hc > 100 ა/მ) (იხ. სურ. 4.5, გ).

მყარი მაგნიტური მასალები გამოიყენება მუდმივი მაგნიტების დასამზადებლად, რომლებიც იყენებენ მაგნიტურ ენერგიას მაგნიტის პოლუსებს შორის ჰაერის უფსკრულით.

TO მყარი მაგნიტური მასალებიეხება:

ჩამოსხმული ალნის შენადნობები (Al-Ni-Fe);

ალნიკო (Al-Ni-Co-Fe);

მაგნიკო;

შენადნობი ფოლადები, გამაგრებადი მარტენზიტისთვის და ა.შ.

განსაკუთრებით საინტერესოა იშვიათ ნიადაგზე დაფუძნებული შენადნობები (YCo, CeCo, SmCo და ა.შ.), რომლებსაც აქვთ მაღალი ღირებულება N s და w მაქს.

3. ფერიტები -მასალები, რომლებიც წარმოადგენს რკინის ორმაგ ოქსიდებს ორვალენტიანი ლითონების ოქსიდებთან (MeO∙Fe 2 O 3). ფერიტები შეიძლება იყოს მაგნიტურად რბილი და მაგნიტურად მყარი, მათი კრისტალური სტრუქტურის მიხედვით, მაგალითად, სპინელის ტიპი - (MgAl 3 O 4), ჰაუს მაგნიტი (Mn 3 O 4), ბროწეული Ga 3 Al 2 (SiO 4) 3, და ა.შ. მათი ელექტრული წინაღობა მაღალია (10 -1-დან 10 10 Ohm∙m-მდე), ამიტომ მორევის დენის დანაკარგები, განსაკუთრებით მაღალ სიხშირეებზე, მცირეა.

4. მაგნიტოდიელექტრიკა -მასალები, რომლებიც შედგება ფერომაგნიტური ფხვნილისგან დიელექტრიკული კავშირით. ფხვნილს ჩვეულებრივ იღებენ რბილი მაგნიტური მასალის - კარბონილის რკინის, ალსიფერის საფუძველზე, ხოლო შემაერთებელი დიელექტრიკი არის დაბალი დიელექტრიკული დანაკარგების მქონე მასალა - პოლისტირონი, ბაკელიტი და ა.შ.

თვითტესტის კითხვები:

ნივთიერებების კლასიფიკაცია მაგნიტური თვისებების მიხედვით.

ძლიერ მაგნიტური ნივთიერებების მახასიათებლები (დომენები, ანიზოტროპია, მაგნიტიზაციის მრუდი, მაგნიტოსტრიქცია, მაგნიტური გამტარიანობა, ჰისტერეზი და ა.შ.)

ფაქტორები, რომლებიც გავლენას ახდენენ მაგნიტურ თვისებებზე

დანაკარგები მაგნიტურ მასალებში

მაღალი მაგნიტური მასალების კლასიფიკაცია

დაბალი სიხშირის რბილი მაგნიტური მასალები

მაღალი სიხშირის რბილი მაგნიტური მასალები

მყარი მაგნიტური მასალები

მაგნიტური მასალები სპეციალური დანიშნულებისთვის

აპლიკაციები

გამტარი მასალები ცხრილი A.1

დირიჟორი	Ohm∙mm 2 /მ	კონკრეტული წინააღმდეგობა		სითბოს გადაცემა წყლის შემცველობა ვ/მ∙ გრადუსი	განსაკუთრებით სპილენძი,	ელექტრონის მუშაობის ფუნქცია	ტემპერატურის კონტროლი,

სუფთა ლითონები



ალუმინის







მოლიბდენი

ვოლფრამი
პოლიკრისტალი


მანგანინი		(5…30)∙10 -6
კონსტანტინე		(5…20)∙10 -6



ნიკელის ვერცხლი
თერმოწყვილი
სპილენძ-კონსტანტინი			ტემპერატურა 350 °C-მდე
ქრომელ-ალუმელი			ტემპერატურა 1000 °C-მდე
პლატინა-პლატინუმროდიუმი			ტემპერატურა 1600 °C-მდე

ნახევარგამტარული მასალები ცხრილი A.2

	სახელი ნახევარგამტარი დამუშავებული რკინის მასალა		საკუთარი მატარებლები	მობილურობა მატარებლები U,
	სახელი ნახევარგამტარი დამუშავებული რკინის მასალა		საკუთარი მატარებლები
არაორგანული კრისტალი.
	ელემენტარული (ატომური)


გერმანიუმი
	კრისტალი.				კავშირები
	Სილიკონის კარბიდი
	სუბლიმაცია
	ანტიმონის ინდიუმი
	გალიუმის არსენიდი
	გალიუმის ფოსფიდი
	ინდიუმის არსენიდი
ბისმუტის ტელურიდი
	ტყვიის სულფიდი	შუშის
ქალკოგენიდები
	როგორც 2 Te 2 Se, როგორც 2 Se 3 ∙Al 2 Se 3
	ორგანული
	ანტრაცინი ნაფთალინი
	საღებავები და პიგმენტები სპილენძის ფტალოციანინი
	მოლეკულური კომპლექსები იოდ-პირენი

პოლიმერები

პოლიაკრილონიტრილი	დიელექტრიკული მასალები ცხრილი A.3 აგრეგაციის მდგომარეობა	Დედის სახელი	als (დიელექტრიკა) დიელექტრიკული მუდმივი, ფარდობითი E არა მოცულობა -	ახალი წინააღმდეგობა	, ომ მ	დიელექტრიკის დაკარგვის კუთხე სიძლიერე (ელექტრო) E pr, MV/m

	სპეციფიკური სითბო
სიმძლავრე λ, W/mºK	SF6 გაზი (SF 6)
თხევადი ძვლები	ტრანსფორმატორის ზეთი მყარი მასალები ორგანული
	ა) პარაფინი ჰოლოვაქსი ბ) ბაკელიტის ფისი როზინი პოლივინილი - პოლისტირონი პოლიეთილენი
	პოლიმეთილ მეთაკრილატი
	ეპოქსიდური ფისი
	ნაერთი


	დ) ფენოლ-პლასტი (FAS)
	დ) ლაქირებული ქსოვილი
	ელექტრო მუყაო (EVT)
	ზ) ბუტადიენური რეზინი რეზინის იზოლაცია
	თ) ფტოროპლასტი-4 fluoro-plast-3
	არაორგანული ა) ელექტრო მინა.
	ბ) საპნის ქვა (კერამიკული) ფაიფურის ელექტრო ინჟინერია
	გ) მიკა მოსკოვიტი მიქალექსი
	დ) ფეროკერამიკა VK-1
	პიეზოკვარცი
	ე) ფტორის იზოლაცია (AlF 3) ვ) აზბესტი
	ელემენტო-ორგანი.

ა) სილიკონის ორგ. ფისი

ბ) სილიკონის ორგანო. რეზინის	მაგნიტური მასალები ცხრილი A.4	მაგნიტური მასალის დასახელება		ქიმიური შემადგენლობა ან ბრენდი		ფარდობითი მაგნიტური გამტარიანობა, μ მაგნიტური ინდუქცია V, T	კოერ-ციტივი-	ძალის Ns, A/m Კონკრეტული
ბ) სილიკონის ორგანო. რეზინის	მაგნიტური მასალები ცხრილი A.4	ელ წინააღმდეგობა ρ, μOhm∙m	ენერგია უფსკრული	, ჯ/მ 3	საწყისი, μ n	ფარდობითი მაგნიტური გამტარიანობა, μ მაგნიტური ინდუქცია V, T	კოერ-ციტივი-	ძალის Ns, A/m Კონკრეტული

მაქსიმალური, μ max
ნარჩენი-ზუსტი, ვ
მაქსიმალური, V მაქს
მაგნიტური რბილი
Ელექტრო ტექნიკა ფოლადი
პერმალოი დაბალი ნიკელის შემცველობით
ნიკელის მაღალი შემცველობის პერმალოი
სუპერმალოი
ალსიფერი
ფერიტები


ნიკელ-თუთიის ფერიტი
ნიკელ-თუთიის ფერიტი

ფერიტი მანგანუმ-თუთია
მაგნიტური მძიმე

ბარიუმი

მაგნიტოელექტრიკა

კარბონილის რკინაზე დაფუძნებული

3. რადიო მასალები და რადიოკომპონენტები: სალექციო ჩანაწერები / ავტორის კრებული. A. M. ხადიკინი. - ომსკი: ომსკის სახელმწიფო ტექნიკური უნივერსიტეტის გამომცემლობა, 2008. – 91გვ.

4. ელექტრონული აღჭურვილობის მასალები და ელემენტები: მეთოდი. ინსტრუქციები / კომპ. A. M. ხადიკინი. - ომსკი: ომსკის სახელმწიფო ტექნიკური უნივერსიტეტის გამომცემლობა, 2005.-34 გვ.

5. კლიკუშინი იუ.ნ. მასალების მეცნიერება ინსტრუმენტულ ინჟინერიაში. ელექტრო მასალები: სახელმძღვანელო. სახელმძღვანელო უნივერსიტეტებისთვის / Yu N. Klikushin, A. I. Cheredov, I. L. Zakharov; ომსკის სახელმწიფო ტექნიკური უნივერსიტეტი. - ომსკი: ომსკის სახელმწიფო ტექნიკური უნივერსიტეტის გამომცემლობა, 2005. - 79გვ.

6. Sorokin V. S. ელექტრონული ტექნოლოგიის მასალები და ელემენტები. 2 ტომად: სახელმძღვანელო უნივერსიტეტის სტუდენტებისთვის, რომლებიც სწავლობენ ბაკალავრიატის, მაგისტრისა და სპეციალისტების მომზადების სფეროში 210100 „ელექტრონიკა და მიკროელექტრონიკა“ / V. S. Sorokin, B. L. Antipov, N. P. Lazareva. T.1: გამტარები, ნახევარგამტარები, დიელექტრიკები. - მ.: საგამომცემლო ცენტრი "აკადემია", 2006. - 448გვ.

7. Sorokin V. S. ელექტრონული ტექნოლოგიის მასალები და ელემენტები. 2 ტომად: სახელმძღვანელო უნივერსიტეტის სტუდენტებისთვის, რომლებიც სწავლობენ სწავლის სფეროში და სპეციალობებს "ელექტრონიკა და მიკროელექტრონიკა" / V. S. Sorokin, B. L. Antipov, N. P. Lazareva. T.2. - მ.: საგამომცემლო ცენტრი "აკადემია", 2006. - 384გვ.

8. ალიევი ი.ი. ელექტროსაინჟინრო მასალები და პროდუქტები. დირექტორია. – M.: IP RadioSoft, 2007. – 352 გვ.

9. ა.ი. სიდოროვი, ნ.ვ. ნიკონოროვი „ინტეგრირებული მასალები და ტექნოლოგიები

ოპტიკა". სახელმძღვანელო, სალექციო კურსი. სანქტ-პეტერბურგი: პეტერბურგის სახელმწიფო უნივერსიტეტი ITMO, 2009 - 107 წ

10. ბონდარენკო ი.ბ., გაჩინი იუ.ა., ივანოვა ნ.იუ., შილკინი დ.ა. კონექტორები და გადართვის მოწყობილობები. სახელმძღვანელო. პეტერბურგი: პეტერბურგის სახელმწიფო უნივერსიტეტი ITMO, 2007. 151 გვ.

11. როშჩინი ვ.მ. მიკრო, ოპტო- და ნანოელექტრონიკის მასალების ტექნოლოგია: სახელმძღვანელო. ნაწილი 2/ ვ.მ. როშჩინი, მ.ვ. სილიბინი. – მ.: BINOM. ცოდნის ლაბორატორია, 2010. – 180გვ.

12. სადჩენკოვი დ.ა. რადიოს კომპონენტების მარკირება, შიდა და უცხოური. საცნობარო სახელმძღვანელო. ტომი 1. – M.: SOLON-R, 2002. – 208 გვ.

13. პეტროვი კ.ს. რადიო მასალები, რადიო კომპონენტები და ელექტრონიკა. სახელმძღვანელო უნივერსიტეტებისთვის. - სანქტ-პეტერბურგი.: პეტრე, 2006 - 522 გვ.

14. ულიანინა ი.იუ. მასალების სტრუქტურა: სახელმძღვანელო. შემწეობა / I. Yu. - M.: MGIU, 2006. - 55გვ.

15. ულიანინა ი.იუ. მასალათმცოდნეობა სახაზო დიაგრამებში: სახელმძღვანელო. შემწეობა / I. Yu Ulyanina. - მ.: გამომცემლობა MGIU, 2006. - 139გვ.

16. მიშინი დ.დ. მაგნიტური მასალები. – მ.: უმაღლესი სკოლა, 1991. – 384გვ.

17. ხარლამოვა თ.ე. ელექტრო მასალების მეცნიერება. ელექტრო მასალები: სახელმძღვანელო. სარგებელი. – პეტერბურგი: SZPI, 1998. – 82გვ.

18. შკარუბა მ.ვ., ტიხონოვი ს.ა. ელექტრონული ტექნიკის მასალები და ელემენტები: სახელმძღვანელო. – Omsk: Omgtu Publishing House, 2006. – 120გვ.

19. კომპონენტები და ტექნოლოგიები: ყოველთვიური. სრულიად რუსული ჟურნალი – მ.: სარედაქციო ჟურნალი. "Fine Street Publishing" - გამოდის ყოველთვიურად.

20. ინტერნეტი: www.wieland– electric.com

21. ინტერნეტი: www.platan.ru

22. ინტერნეტი: www.promelec.ru

23. ინტერნეტი: www.chipdip.ru

მაგნიტური გამტარიანობა- ფიზიკური რაოდენობა, კოეფიციენტი (დამოკიდებულია საშუალების თვისებებზე) მაგნიტურ ინდუქციას შორის კავშირის დამახასიათებელი B (\displaystyle (B))და მაგნიტური ველის სიძლიერე H (\displaystyle (H))მატერიაში. ეს კოეფიციენტი განსხვავებულია სხვადასხვა მედიისთვის, ამიტომ ისინი საუბრობენ კონკრეტული საშუალების მაგნიტურ გამტარიანობაზე (იგულისხმება მისი შემადგენლობა, მდგომარეობა, ტემპერატურა და ა.შ.).

პირველად ნაპოვნია ვერნერ-სიმენსის 1881 წლის ნაშრომში "Beiträge zur Theorie des Elektromagnetismus" ("წვლილი ელექტრომაგნიტიზმის თეორიაში").

ჩვეულებრივ აღინიშნება ბერძნული ასოებით μ (\displaystyle \mu). ეს შეიძლება იყოს სკალარი (იზოტროპული ნივთიერებებისთვის) ან ტენსორი (ანიზოტროპული ნივთიერებებისთვის).

B → = μ H → , (\displaystyle (\vec (B))=\mu (\vec (H)),)

და μ (\displaystyle \mu)ზოგადად, ეს უნდა იქნას გაგებული, როგორც ტენზორი, რომელიც კომპონენტის აღნიშვნით შეესაბამება:

B i = μ i j H j (\displaystyle \B_(i)=\mu _(ij)H_(j))

იზოტროპული ნივთიერებებისთვის თანაფარდობა:

B → = μ H → (\displaystyle (\vec (B))=\mu (\vec (H)))

ხშირად აღნიშვნა μ (\displaystyle \mu)გამოიყენება განსხვავებულად, ვიდრე აქ, კერძოდ შედარებით მაგნიტური გამტარიანობისთვის (ამ შემთხვევაში μ (\displaystyle \mu)ემთხვევა ამას GHS-ში).

μ r = 1 + χ, (\displaystyle \mu _(r)=1+\chi,)

ენციკლოპედიური YouTube

1 / 5

ნივთიერებების დიდი უმრავლესობა მიეკუთვნება დიამაგნიტების კლასს ( μ ⪅ 1 (\displaystyle \mu \დაახლოებით 1)), ან პარამაგნიტების კლასში ( μ ⪆ 1 (\displaystyle \mu \gtrapprox 1)). მაგრამ რიგ ნივთიერებებს (ფერომაგნიტებს), მაგალითად რკინას, უფრო გამოხატული მაგნიტური თვისებები აქვს.

ზოგიერთი ნივთიერებისა და მასალის მაგნიტური გამტარიანობა

ზოგიერთი ნივთიერების მაგნიტური მგრძნობელობა

ზოგიერთი მასალის მაგნიტური მგრძნობელობა და მაგნიტური გამტარიანობა

საშუალო	მგრძნობელობა χ m (ტომი, SI)	გამტარიანობა μ [H/m]	ფარდობითი გამტარიანობა μ/μ 0	მაგნიტური ველი	მაქსიმალური სიხშირე
მეტგლასი (ინგლისური) მეტგლასი)		1,25	1 000 000	0.5 ტ-ზე	100 kHz
ნანოპერმი ნანოპერმი)		10 × 10 -2	80 000	0.5 ტ-ზე	10 kHz
მუ ლითონი		2.5 × 10 -2	20 000	0.002 ტ
მუ ლითონი			50 000
პერმალოი		1.0 × 10 -2	70 000	0.002 ტ
ელექტრო-ფოლადი		5.0 × 10 -3	4000	0.002 ტ
ფერიტი (ნიკელ-თუთია)		2.0 × 10 -5 - 8.0 × 10 -4	16-640		100 kHz ~ 1 MHz [ ]
ფერიტი (მანგანუმი-თუთია)		>8.0 × 10 -4	640 (ან მეტი)		100 kHz ~ 1 MHz
Ფოლადი		8.75×10 -4	100	0.002 ტ
ნიკელი		1.25×10 -4	100 - 600	0.002 ტ
ნეოდიმი მაგნიტი			1.05	1,2-1,4 ტ-მდე
პლატინა		1.2569701 × 10 -6	1,000265
ალუმინის	2.22×10 -5	1.2566650 × 10 -6	1,000022
ხე			1,00000043
Საჰაერო			1,00000037
ბეტონი			1
ვაკუუმი	0	1.2566371 × 10 -6 (μ 0)	1
წყალბადი	-2.2 × 10 -9	1.2566371 × 10 -6	1,0000000
ტეფლონი		1.2567 × 10 -6	1,0000
საფირონი	-2.1 × 10 -7	1.2566368 × 10 -6	0,99999976
სპილენძი	-6.4 × 10 -6 ან -9.2 × 10 -6	1.2566290 × 10 -6	0,999994

კოჭის მაგნიტური ველი განისაზღვრება ამ ველის დენითა და სიძლიერით და ველის ინდუქციით. იმათ. ველის ინდუქცია ვაკუუმში პროპორციულია დენის სიდიდისა. თუ მაგნიტური ველი იქმნება გარკვეულ გარემოში ან ნივთიერებაში, მაშინ ველი გავლენას ახდენს ნივთიერებაზე და ის, თავის მხრივ, გარკვეულწილად ცვლის მაგნიტურ ველს.

გარე მაგნიტურ ველში მდებარე ნივთიერება მაგნიტიზებულია და მასში ჩნდება დამატებითი შიდა მაგნიტური ველი. იგი დაკავშირებულია ელექტრონების მოძრაობასთან ატომშიდა ორბიტების გასწვრივ, ასევე საკუთარი ღერძის გარშემო. ელექტრონებისა და ატომური ბირთვების მოძრაობა შეიძლება ჩაითვალოს ელემენტარულ წრიულ დინებად.

მაგნიტური თვისებებიელემენტარული წრიული დენი ხასიათდება მაგნიტური მომენტით.

გარე მაგნიტური ველის არარსებობის შემთხვევაში, ნივთიერების შიგნით ელემენტარული დენები ორიენტირებულია შემთხვევით (ქაოტურად) და, შესაბამისად, მთლიანი ან მთლიანი მაგნიტური მომენტი ნულის ტოლია და ელემენტარული შიდა დენების მაგნიტური ველი არ არის გამოვლენილი მიმდებარე სივრცეში.

გარე მაგნიტური ველის გავლენა მატერიის ელემენტარულ დენებზე არის ის, რომ დამუხტული ნაწილაკების ბრუნვის ღერძების ორიენტაცია იცვლება ისე, რომ მათი მაგნიტური მომენტები მიმართულია ერთი მიმართულებით. (გარე მაგნიტური ველის მიმართ). ერთი და იგივე გარე მაგნიტურ ველში სხვადასხვა ნივთიერების დამაგნიტიზაციის ინტენსივობა და ბუნება მნიშვნელოვნად განსხვავდება. სიდიდეს, რომელიც ახასიათებს გარემოს თვისებებს და გარემოს გავლენას მაგნიტურ ველის სიმკვრივეზე, ეწოდება აბსოლუტური. მაგნიტური გამტარიანობაან გარემოს მაგნიტური გამტარიანობა (μ თან ) . ეს არის კავშირი =. გაზომილია [ μ თან ]=გნ/მ.

ვაკუუმის აბსოლუტურ მაგნიტურ გამტარიანობას მაგნიტური მუდმივი ეწოდება μ ო =4π 10 -7 H/m.

აბსოლუტური მაგნიტური გამტარიანობის თანაფარდობა მაგნიტურ მუდმივთან ეწოდება ფარდობითი მაგნიტური გამტარიანობაμ c /μ 0 =μ. იმათ. ფარდობითი მაგნიტური გამტარიანობა არის მნიშვნელობა, რომელიც გვიჩვენებს, რამდენჯერ მეტია გარემოს აბსოლუტური მაგნიტური გამტარიანობა ვაკუუმის აბსოლუტურ გამტარიანობაზე. μ არის განზომილებიანი სიდიდე, რომელიც მერყეობს ფართო დიაპაზონში. ეს მნიშვნელობა ქმნის ყველა მასალის და მედიის სამ ჯგუფად დაყოფის საფუძველს.

დიამაგნიტები . ამ ნივთიერებებს აქვთ μ< 1. К ним относятся - медь, серебро, цинк, ртуть, свинец, сера, хлор, вода и др. Например, у меди μ Cu = 0,999995. Эти вещества слабо взаимодействуют с магнитом.

პარამაგნიტები . ამ ნივთიერებებს აქვს μ > 1. მათ შორისაა ალუმინი, მაგნიუმი, კალა, პლატინი, მანგანუმი, ჟანგბადი, ჰაერი და ა.შ. ჰაერი = 1.0000031. . ეს ნივთიერებები, ისევე როგორც დიამაგნიტური მასალები, სუსტად ურთიერთქმედებენ მაგნიტთან.

ტექნიკური გამოთვლებისთვის, დიამაგნიტური და პარამაგნიტური სხეულების μ აღებულია ერთიანობის ტოლფასი.

ფერომაგნიტები . ეს არის ნივთიერებების სპეციალური ჯგუფი, რომლებიც უზარმაზარ როლს თამაშობენ ელექტრო ინჟინერიაში. ამ ნივთიერებებს აქვს μ >> 1. მათ შორისაა რკინა, ფოლადი, თუჯის, ნიკელი, კობალტი, გადოლინიუმი და ლითონის შენადნობები. ეს ნივთიერებები ძლიერად იზიდავს მაგნიტს. ამ ნივთიერებებისთვის μ = 600-10000, μ აღწევს რეკორდულ მნიშვნელობებს 100000-მდე, უნდა აღინიშნოს, რომ ფერომაგნიტური მასალებისთვის μ არ არის მუდმივი და დამოკიდებულია მაგნიტური ველის სიძლიერეზე, მასალის ტიპზე და ტემპერატურაზე. .

ფერომაგნიტებში μ-ის დიდი მნიშვნელობა აიხსნება იმით, რომ ისინი შეიცავენ სპონტანური მაგნიტიზაციის რეგიონებს (დომენებს), რომლებშიც ელემენტარული მაგნიტური მომენტები მიმართულია იმავე გზით. დაკეცვისას ისინი ქმნიან დომენების საერთო მაგნიტურ მომენტებს.

მაგნიტური ველის არარსებობის შემთხვევაში დომენების მაგნიტური მომენტები შემთხვევით არის ორიენტირებული და სხეულის ან ნივთიერების მთლიანი მაგნიტური მომენტი ნულის ტოლია. გარე ველის გავლენით დომენების მაგნიტური მომენტები ორიენტირებულია ერთი მიმართულებით და ქმნიან სხეულის საერთო მაგნიტურ მომენტს, რომელიც მიმართულია იმავე მიმართულებით, როგორც გარე მაგნიტური ველი.

ეს მნიშვნელოვანი თვისებაპრაქტიკაში გამოიყენება ფერომაგნიტური ბირთვების გამოყენებით ხვეულებში, რაც შესაძლებელს ხდის მკვეთრად გაზარდოს მაგნიტური ინდუქცია და მაგნიტური ნაკადი დენებისა და ბრუნის ერთნაირი მნიშვნელობებით, ან სხვა სიტყვებით რომ ვთქვათ, მაგნიტური ველის კონცენტრირება შედარებით მცირეზე. მოცულობა.